l'équation d'état et la théorie, etc. 255 



Une valeur de v, qui satisfasse à l'équation (9), ne peut être déter- 

 minée que par approximations successives. Dans ce but il est utile de 



cPb 



connaître 1" allure des fonctions b s et — - —— ' — 77 . 



dv 2 ^ do 



dv 



Pour ce qui regarde b, nous ferons remarquer que sa valeur se rap- 

 proche asvmptotiquement de bi, à mesure que v tend vers F infini; que 

 b et v diminuent simultanément et que v et b prennent en même temps 

 la valeur b 0 . 



Si donc nous prenons deux axes, un axe des v et un axe des b, et que 



nous représentons le point P 0 pour lequel v = b 0 et b = b 0 , la ligue 



b s'élèvera à partir de ce point P 0 . La direction initiale en P 0 est déter- 



. , db f . , ' ' 2 ^ 



mmee par — = — -. — -, ce qui dans notre cas devient -. rour v = co 

 dv 1+f 3 



la valeur de — est égale à 0 ; mais pour de petites valeurs cle v elle peut 



2 d 2 b 



être considérable et atteindre — . La valeur de — 0 - est toujours négative: 



3 do 2 J & 



toutefois, dans l'équation (9) cette expression n'est jamais isolée, mais 



v — b dv 1 



entre toujours dans la combinaison — — . Or, il résulte de(ll) 



Âl ^ (lu 



dv 



que cette expression est négative aussi, et de Tordre de grandeur de 



La facteur par lequel il faudrait multiplier ^ pour obtenir cette 



combinaison est égal à 1 pour v = oo, et diminue jusqu'à 0 si le 

 volume diminue jusqu'à b 0 . 



Il était à prévoir que ~ ne deviendrait jamais supérieur à 1. Car, si 



cela était, C -~ serait nécessairement négatif, c'est-à-dire que nous trou- 

 verions des phases labiles pour de très petits volumes, ce qui serait en 

 désaccord avec l'expérience. Dans mes tentatives antérieures pour expli- 

 quer la variabilité de b, en déterminant les coefficients je tombais con- 

 stamment dans des phases labiles. 



On reconnaît qu'il est possible de trouver une valeur de v qui satis- 



