CONTRIBUTIONS A LA CONNAISSANCE, ETC. 31.1 



des pressions externe et moléculaire , nous l'appelons „ pression 

 thermique". 



Si nous posons p -\- — 2 = r TF, sans insister provisoirement sur la 

 forme de F, l'expression précédente devient : 



— y + rFv-\r — = — H — l . 



Déjà sous cette forme nous voyons que la grandeur rFTv, que nous 

 pouvons considérer comme travail de la pression thermique, a tout à 

 fait la même importance que la grandeur % s. 



On le reconnaît d'ailleurs plus clairement encore en posant F = 



— ^— et remplaçant r 7 T par r T -\- rT — -— . 



v — b v — 0 v — b 



11 est notamment permis de diminuer d'une constante quelconque, 

 ou d'une fonction de la température, la grandeur qui doit être la même 

 pour les deux phases, de sorte que nous écrirons pour cette grandeur 



rTFb— — 



— m • 



Si 



a rT sdif\ r 



= j> on a f — J 



?r v — b \dv/T v — 



et 



et la grandeur, qui doit être la même pour les deux phases, peut s'écrire 

 sous la forme : 



2a 

 v 



r T^Fb — j F 

 log(v — b) 



\lb 



r T 



Dans la communication précitée je suis arrivé à la même forme, en 

 partant de ridée qu'il existe une pression thermique, chassant la molé- 

 cule du liquide, mais en partie contrebalancée par l'attraction molé- 

 culaire. 



