320 P. ZEEMAN. 



Nous poserons maintenant pour une onde divergente 



A 



•h = — sin (ni — mr) (4) 



2tt ; 2tT 

 ou n = — et m = — . 

 T Â 



L'expression (3) satisfait à l'équation (1) dès que — =^ = la vitesse 



de propagation F. 



De (3) il résulte que la force électrique est proportionnelle, d'un 

 côté au sinus de la distance sphériqne de l'axe des y au point r } d'un 



autre cote a ^ . 



or 



La variation de B avec r est donc déterminée par 



--==—- j/ (^1 ^ m ^tf_ ^...(5) 



Pour une onde convergente nous aurions 



- = — - 2 J/ ^1 H ^ sm [iit + mr—arctg — J . . . (6) 



Si deux points A et B sont placés à des distances ^ et r 2 de part et 

 d'antre du foyer, leur distance est r x -)- r 2 et nous déduisons des équa- 

 tions (5) et (6) que la différence des phases de la force électrique en ces 

 deux points est 



{-^-arctg —) + Q_ ) 



accusant ainsi une perte de phase de 



2 77 r j 2 7T r 2 



tg 1- ar: tg . 



Déjà pour i\ = r 2 = X ceci correspond à une différence de phase 

 de presque une demi longueur d'onde. 



