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J. D. VAN DEIi WAALS. 



ou bien 



â2 ?^ 2 ? Y i c)2 ?|^ 2 ?y c)2 Ç 



et Ç a la forme de l'équation (1) après y avoir ajouté p V. 



, • / /^ 2 ?\ 

 Nous calculerons une de ces dérivées, par exemple f ^-^ j . 



\®X s j)T 



(¥) =(T) =-C^) + MBTl&gtr 



\^y pT yz \à*JvTyz \ ^ J VTyz M" 



^ = mbt\— + - 1 - ] + 



0 // 



Dans la dernière équation j'ai omis un terme que Ton obtiendrait 



]>ar dinerentiation de " ^ par rapport a x. (Jr, pour trouver la 



valeur de ce terme nous devrions connaître exactement l'équation d'état 

 et les variations de fpdV, introduites dans cette équation par une modi- 

 fication des valeurs de y et z. Mais si Ton se borne à considérer des 



valeurs infiniment petites de x. de sorte que — - — est infiniment grand, 



ce terme peut être négligé. 

 L'équation (4) devient ainsi 



dp x x 



pdx y 1 — x -f- 2*' 



. • ï 



de sorte que, pour des valeurs infiniment petites de x, la valeur du pre- 

 mier membre tend vers — . Et comme de la formule pour la dis- 



')/ X 



sociation en ions il suit que alors — = 1,1a valeur limite de— - est 2. 



x y 



On ne changerait rien à ce résultat en admettant pour le dissolvant 

 une association plus forte encore qu'à l'état de molécules doubles, p. ex. 

 triples ou multiples. Il se peut toutefois que les calculs précédents 



