382 



E. VAN BVERDINGEN. 



faire s'il s'agissait de mesurer les déviations. Si la compensation a été 

 obtenue pour un courant d'intensité déterminée, elle le sera aussi 

 pour tous les courants primaires, puisque le courant de compensation 

 ainsi que le courant de Hall sont proportionnels à l'intensité du cou- 

 rant primaire. Yoilà du reste pourquoi, dans le calcul du coefficient de 

 Hall 11 par cette méthode, on n'a pas besoin de connaître l'intensité 

 du courant primaire, et des variations éventuelles de l'intensité de ce 

 courant, pendant l'expérience, sont sans influence sur le résultat. 



Dissymétrie apparente par augmentation de ta résistance. Si les élec- 

 trodes secondaires ne sont pas fixées sur une même ligne équipotentielle, 

 on peut y remédier dans la méthode de M. Lebret de la même manière 

 que dans les méthodes employées par d'autres expérimentateurs. ]\~ous 

 avons déjà fait observer que ce procédé introduit des causes d'erreurs, 

 pouvant produire une dissymétrie apparente. Dans le cas où Ton se 

 sert d'un courant latéral, ainsi que M. Lebiîet aussi Ta fait maintes 

 fois, on le reconnaît par les considérations suivantes. 



En premier lieu nous avons souvent remarqué, surtout à des tempé- 

 ratures élevées, qu'après avoir convenablement choisi la résistance de 

 la dérivation avant une expérience, le galvanomètre accusait après 

 l'expérience, même dans un champ nul, un courant secondaire au 

 moment de la fermeture du courant principal. Lorsque ce courant 

 secondaire est assez intense l'observation doit être entièrement rejetée, 

 puisqu'une modification continue du courant dérivé entraine une erreur 

 sur la valeur moyenne du courant de Hall, aussi bien que sur la valeur 

 de la dissymétrie, et cette erreur ne peut pas être évaluée. 



Mais, même quand avant et après l'expérience le courant dérivé a 

 une intensité convenable, on n'est pas encore certain que les courants 

 secondaires observés proviennent uniquement du phénomène de Hall 

 avec sa dissymétrie. 



C'est ce que l'on reconnaît le mieux en considérant une plaque idéale 

 où n'existe pas d'effet Hall, mais seulement une augmentation de la 

 résistance dans le champ magnétique. L'expérience est représentée sché- 

 matiquement fig. 2. Supposons que le courant primaire traverse la 

 plaque dans le sens AB, que les électrodes secondaires Cet D soient 

 reliées à travers le galvanomètre 07, et que EF représente la dérivation. 

 Si la résistance de cette dérivation a été choisie de telle manière que le 

 galvanomètre n'offre aucune déviation au momeut de la fermeture du 

 courant primaire, les points G et sont équipotentiels. La portion du 



