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E. VAN EVERDINGEN. 



de compensation est alors I ~. L'intensité du courant secondaire, qui 

 fait équilibre avec ce courant dérivé, est alors: 



T T 

 J*d 



où q est une constante qui dépend des dimensions et des positions rela- 

 tives des deux bobines du galvanomètre différentiel. Si R s est la résis- 

 tance de la conduite secondaire, la différence de potentiel aux électrodes 

 secondaires est 



e = I -5- R* q. 



Chez le bismuth R s est en général très grand par rapport à la résis- 

 tance de la plaque, entre les électrodes secondaires (au moins 1000 fois 

 aussi grand), de sorte que l'on peut admettre que cette différence de 

 potentiel est la même que celle qui existerait sans circuit secondaire et 

 qui donne le mesure de l'effet Hall. Au § 2 de l'introduction nous 

 avons donné pour la constante de Hall la formule 



ed 

 MI 



si nous y remplaçons e par l'expression que nous venons de trouver, 

 nous obtenons 



R = r.d.q 



MR, 



Nous voyons ainsi que, comme nous l'avons déjà fait remarquer 

 plus haut, / disparaît de cette formule, de sorte que la détermina- 

 tion de R est indépendante de l'intensité du courant primaire et de ses 

 variations éventuelles pendant l'expérience. Les constantes r et q sont 

 déterminées une fois pour toutes; d'ailleurs, pour une même plaque, 

 d reste constant; pour des mesures relatives, p. ex. à des températures 

 différentes ou dans des champs différents, on n'a donc besoin que de 

 connaître R s , R d et M, et daus l'expérience même R c j est la seule gran- 

 deur à déterminer. 



