RECHERCHES STJIt LES PHENOMENES, ETC. 



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Calcul du coefficient de Hall quand il y a dis-symétrie. Considérons 



maintenant le cas où C 0 est encore nul, mais où la résistance de la 



dérivation a, dans des champs magnétiques de signe contraire A et B, 



des valeurs différentes Ra et Rb; il j a donc dissymétrie L'on définit 



alors comme véritable effet Hall cette portion du phénomène qui 



change de signe avec le courant d'aimantation. Les deux courants de 



. ' v 1 1 

 compensation sont proportionnels a — — et — , de sorte que, si i on 



donne à ces grandeurs le même signe quand les deux courants de com- 

 pensation sont de sens contraire, Ton trouve que la portion réversible 

 est proportionnelle à 



Z\R A ^ R B J Rd' 



tandis que la dissymétrie, c.à.d. la différence de potentiel qui ne change 

 pas de signe avec le champ magnétique, est proportionnelle à 



2\R A R B J 



Correction pour V augmentation de résistance. Supposons enfin que C 0 

 ne soit pas nul; on trouve alors pour -J- la même valeur. Ce courant ne 



Rd 



fournit en effet qu'une déviation qui ne change pas de sens avec le 

 champ magnétique. Quant à la dissymétrie elle prend une autre valeur : 

 si la résistance augmente de p % on observerait, même sans dissymétrie, 

 dans le champ magnétique un courant non réversible d'intensité 



C 0 (1 -j- 0,01 p) } donc proportionnel à-l-Jl -f 0,01 p), R 0 étant la 



Ra 



résistance de dérivation nécessaire pour obtenir la compensation en 

 dehors du champ magnétique. Si donc l'expression 



est différente de zéro, c'est qu'il y a une véritable dissymétrie dans le 

 phénomène. 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. T. IV. 26 



