RECHERCHES SUR LES PHENOMENES, ETC. 



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le cas d'une plaque plate où Ton n'a à considérer que deux coordonnées. 

 Si on omet les indices, inutiles clans ces conditions, ces équations, où <p 

 représente le potentiel et où u et v sont les composantes de la densité 

 de courant, peuvent s' écrire 



K x u — Hv 

 Hu — K. 2 v. 



Tandis que M. Goldhaujmer pose X, == K 2 , M. Lebret admet au 

 contraire que ces grandeurs sont différentes dans un champ magnétique, 

 et que les directions principales, auxquelles se rapportent ces équations, 

 coïncident avec les axes de symétrie de la plaque. 



Ces équations , rapportées à des axes rectangulaires quelconques f et 

 y,, deviennent: 



= u i S — K\ cos2 <* — %2 sinl * \ + v i [^(^i — K 2 ) sin — izj 



^ — % x — K. 2 ) sin 2œ-\- -f- v t j — K t sin 2 a — K 2 cos 2 #J. 



Supposons maintenant que le courant traverse la plaque clans la 

 direction de Taxe des £ tandis que les électrodes secondaires sont fixées 

 sur Taxe des y; la différence de potentiel de ces électrodes est alors uni- 

 quement déterminée par le terme en u x Si donc les électrodes sont 

 fixées aux bords d'une plaque rectangulaire, on a la formule 



e=) ^(K l — K 2 ) sin + É\ 



Pour une plaque circulaire la formule serait un peu autre, mais con- 

 tiendrait pourtant les mêmes termes principaux (voir Chap. IV). 



Si Ton admet maintenant que H change de signe et que par contre 

 K A et K. 2 conservent leur signe lors du renversement du champ, on 

 doit observer une dissymétrie qui changera de signe si Von permute les 

 faces antérieure et postérieure (as devient alors 180° — x), si Ton permute 

 les électrodes primaire et secondaire [a, devient alors a — 90°), ou bien 



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