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E. VAX EVERDIXGEN. 



dent ont établi que Y explication de la dissymétrie dn phénomène de 

 Hall, donnée au § 4 du Chap. II, était la bonne. Il m'a maintenant 

 paru intéressant d'étudier de quelle manière le courant se distribue dans 

 des plaques rondes, la forme la plus usitée dans les expériences décrites 

 dans ces chapitres et dans les suivants, afin d'établir la relation qui 

 doit exister entre la différence de potentiel aux électrodes secondaires, 

 le coefficient de Hall, les résistances k x et k 2 dans les directions prin- 

 cipales, et la position de la plaque par rapport à ces directions. Il était 

 désirable d'étendre les calculs aux termes du second ordre, parce que 

 chez le bismuth et dans des champs intenses l'effet Hall est si consi- 

 dérable que ces termes ne sont en aucune façon négligeables par rapport 

 à ceux du premier ordre, c. à. d. par rapport à l'effet Hall même. 



J'ai entrepris cette étude dans l'hypothèse' d'une homogénéité par- 

 faite de la plaque, d'ailleurs supposée si mince quïl soit partout permis 

 d'admettre que le courant est parallèle aux faces circulaires. Dans ces 

 conditions il suffisait d'établir les équations dans un espace à deux 

 dimensions. Je ne mentionnerai ici que la méthode du calcul et ses 

 résultats. 



§ 2. Les conditions dn problème. Xous choisissons Taxe des x dans 

 la direction de résistance maxima k 1} et Taxe des y dans la direction de 

 résistance minima k 2 . Représentant par p le potentiel, les équations 

 qui expriment la relation entre la chute du potentiel et la densité du 

 courant sont : 



dp dp 



— - = - — A\ u — kv , — = ku K 0 v. 



dx dy 



De là résulte que : 



= K 



La condition d'incompressibilité: ^4-^ = 0 donne 



dx dy 



et cette condition nous pouvons récrire: 



