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E. VAN EVERDINGE», 



supposer que ces fractions soient assez petites. La solution prend alors 

 la forme bien connue: 



r } et r 2 étant les distances d'un point quelconque Z (fig. 8) à deux points 

 P et Q de la périphérie, diamétralement opposés. Les lignes de courant 

 sont des arcs de cercle menés par P et Q, les lignes équipotentielles des 

 cercles coupant à angle droit les bords de la plaque ainsi que toutes les 

 lignes de courant. Comme électrodes il faudrait donc prendre de petites 



pièces circulaires en P et Q. Pour 

 plus de facilité nous supposerons 

 que les potentiels en P et Q soient 





Y 











x h 





















ÏJ 







B 





et — — de sorte que 



X 



c 



Zlog 



QJt 

 PR 



loga 



À mesure que les arcs autour 

 de P et Q se resserrent, nous nous 

 rapprochons du cas d-un courant 

 traversant une plaque ronde en 

 dehors du champ magnétique, entre deux électrodes pointues, la résis- 

 tance étant la même dans toutes les directions. 



Fis:. 8. 



§ 4. Pour déterminer les termes du premier ordre nous opérerons 

 comme suit : nous substituons le premier terme du potentiel, que nous 

 représenterons par p 1 , dans les équations complètes I et IL Puis nous 

 cherchons une fonction p 2 , telle que 



d 2 p 2 ! d 2 p 2 d 2 p 1 d 2 p x 



l? : ^J^ 2 ~aW~~df- 



La solution p x -\- j p 2 satisfait alors à Téquation I à des termes 



