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E. VAN EVEUDINGEN. 



C | ^Çj~^ êin%<x,-\- ~ 7r | pour Tune des directions du champ et 

 \j~J szux/ûi — — 7T j pour 1 autre. 



C 4 



Pour trouver une mesure de F effet Hall, nous devons encore diviser 

 ces différences de potentiel par l'intensité du courant primaire. Nous 

 trouvons ainsi: 



Première direction d 



u champ : ^— d . sin ^)\' 



Deuxième „ „ f — cl. sin 2 z, — hj- . 



Nous voyons d' abord que nous mesurons l'effet Hall complet, jrais- 

 que la valeur moyenne de la différence de potentiel se réduit simplement 



à ^ (les différences correspondantes à deux directions différentes du 



0 



champ doivent aussi être prises positivement en des sens contraires). 

 Pour des plaques isotropes cle forme quelconque, ce fait avait déjà été 

 démontré tant par voie expérimentale 1 ) que par voie théorique 2 ); la 

 démonstration théorique n'avait cependant été donnée que pour les ter- 

 mes du premier ordre. 



La dissymétrie apparente est — sin 2 x. 



77 O 



Il existait toutefois déjà une différence de potentiel en dehors du 

 champ. Si nous la divisons par C — nous trouvons comme mesure de 



4 d 



Q 3 ) : — ê-sin%ot. D'après notre méthode cette expression doit être 



7T O 



multipliée pary^ puis retranchée cle la dissymétrie apparente. Ce que 

 nous considérons comme véritable dissymétrie est donc proportionnel à 



à sin 2 « (f« - d » | ) = à siu 2 * k » (ë ~ %) = _ 

 = À** 2 «***(!)■ 



*) Von Ettingshausen et Nernst, Wien. Sitz. Ber., 94, 568, 1887. 



2 ) Boltzmann, Wien. Sitz. Ber., 94, 808, 1887. 



3 ) Voir p. 399. 



