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E. VAN EVERDINGEX. 



sur la position des plans de clivage et caractérisé par les propriétés 

 thermo-électriques. Les barreaux 1, 2 et 3 ont été découpés suivant 

 les arêtes ; 4 ? 5 et 6 avec leur axe longitudinal parallèle à une des faces 

 latérales du prisme, mais sous des angles de 30° ou 60° par rapport 

 aux arêtes de ces faces. Plus tard j'ai y découpé encore un septième 

 barreau, correspondant dans sa position primitive autant que possible 

 avec le n° 6. De ce dernier barreau l'effet Hall n'a pas été déterminé. 

 Le n° 1 est donc parallèle à Taxe principal, les n os 2, 3 et 5 y sont 

 perpendiculaires, enfin les n os 4, 6 et 7 sont inclinés à 60° sur l'axe. 



Ainsi que Ton pouvait s'y attendre, les propriétés de 2, 3 et 5 pré- 

 sentent beaucoup d'analogie, de même que celles de 4, 6 et 7 ; parmi 

 ces groupes nous pouvons prendre spécialement comme représentants 

 les barreaux 5 et 7, comme nous le verrons cl" ailleurs dans la suite, 



§ 9. Observations relatives au phénomène de Hall dans des cristaux 

 de bismuth. Les cristaux: n° 1, dont l'axe longitudinal est parallèle à 

 l'axe principal, et n os 2, 3 et 5, dont les axes longitudinaux et deux des 

 faces latérales sont perpendiculaires à cet axe, ont été soumis à l'ex- 

 périence dans quatre positions différentes, choisies de telle façon que 

 l'axe longitudinal (dans la direction du courant) fût toujours horizontal 

 et perpendiculaire aux lignes de forces de l'électro aimant horizontal 

 lui-même; dans chacune de ces positions une des faces latérales du 

 barreau devenait à son tour la face horizontale supérieure. Chez le n° 1 

 l'axe principal était donc toujours perpendiculaire aux lignes de force 

 (position _L), tandis que chez les n os 2, 3 et 5 cet axe devenait succes- 

 sivement perpendiculaire et parallèle à ces lignes de force (position //) l ). 

 Pour plus de clarté nous ne mentionnerons pas les différences entre les 

 résultats pour les quatre positions du n° 1, et les deux positions // et J_ 

 des autres barreaux, et nous nous contenterons de donner les valeurs 

 moyennes. Ces différences proviennent très probablement 2 ) de petites 

 irrégularités dans la cristallisation, et de petits écarts de la position 

 exacte pendant les observations ; elles ne sont du reste pas comparables 

 aux différences entre les positions // et A.. 



Toutes les observations ont été réduites aux mêmes champs magnéti- 

 ques et à la même température (15° C). 



J ) Ces signes ont été pris conformes à ceux de M. Perrot. 

 2 ) Voir Ckap. VI. 



