448 



E. VAN EVEEDINGEN. 



par l'axe principal et les lignes de force. Afin d'établir la forme de 

 cette relation, j'ai observé dans deux positions aussi les deux barreaux 

 n os . 4 et 6, où Taxe forme un angle de 60° avec deux paires de faces 

 latérales et est parallèle aux autres. 



Dans des substances isotropes on obtient l'effet Hall pour des 

 courants dans un plan quelconque V, en formant le. produit du coeffi- 

 cient de Hall (unique et déterminé) par la composante de la force 

 magnétique perpendiculaire à ce plan. Ce résultat peut encore être con- 

 sidéré comme le produit de la force magnétique totale par un coefficient 

 de Hall propre au plan V, coefficient que l'on obtiendrait en multi- 

 pliant le coefficient pour une force normale par le cosinus de l'angle 

 entre la véritable direction de la force et la normale au plan V. Nous 

 allons maintenant appliquer le même principe à l'effet Hall dans un 

 cristal de bismuth, et décomposons à cet effet la force magnétique en 

 deux composantes, l'une parallèle, l'autre perpendiculaire à Taxe. 



Eeprésentons par R 1 le coefficient trouvé dans le cas d'un courant 

 perpendiculaire à l'axe principal, et d'une force magnétique également 

 perpendiculaire à cet axe, et par R 2 la valeur du coefficient si le cou- 

 rant est parallèle à l'axe et la force magnétique perpendiculaire. Si 

 maintenant la force magnétique fait un angle » avec l'axe principal, 

 l'hypothèse la plus simple consiste à admettre que l'effet Hall dans Un 

 plan perpendiculaire à M peut être décomposé en deux parties, dont 

 l'une provient de la composante Mcos», parallèle à Taxe, et l'autre de 

 la composante Msin » perpendiculaire. Le coefficient de Hall R doit 

 donc être exprimé par: 



R = R l cos 2 » -j- R 2 sin 2 ». 



Pour plus de simplicité nous n'avons pas tenu compte de la possibi- 

 lité d'une dépendance de R x et R 2 de la force magnétique, comme c'est 

 pourtant le cas chez le bismuth; toutefois, comme nous n'avons ici en 

 vue qu'une approximation, cette simplification est sans inconvénient. 

 Je ferai pourtant remarquer en passant que, pour cette raison, cette 

 méthode pourrait conduire à des résultats inexacts chez une substance 

 isotrope où R serait fonction de M. 



D'après le tableau que nous venons de donner pour du bismuth cris- 

 tallisé, la valeur de R 1 est très petite comparée à R 2 ; il suit de là que, 

 à moins de considérer de très petites valeurs de », l'on peut négliger le 

 terme en R x (d'ailleurs incertain), et poser R — R 2 sin 2 ». 



