des trois directions : axe prin- 

 cipal, force magnétique et cou- 

 rant. Dans les n os I, II et III 

 delà fig. 10, Taxe principal a été 

 indiqué par une flèche simple, 

 la force magnétique par une 

 flèche double, tandis que la direc- 

 tion du courant, coïncidant a vec 

 l'axe longitudinal du barreau, 

 a été représentée par les rayons 

 vecteurs Oa, Ob, Oc, etc. 



J'ai tâché de trouver la solu- 

 tion du problème par une ob- 

 servation de résistance en dehors 

 du champ magnétique, et en 

 subdivisant ensuite les observa- 

 tions dans le champ en trois 

 groupes : . 



I. Force magnétique perpen- 

 diculaire à Taxe prin- 

 cipal. 



IL Force magnétique parallèle 

 à Taxe principal. 

 III. Force magnétique faisant 

 un angle de 60° avec 

 Taxe principal. 



Pour les groupes I et II et 

 pour la résistance en dehors du 

 champ magnétique il était fort 

 probable que la résistance dans 

 une direction quelconque par 

 rapport à l'axe pourrait être 

 trouveé à l'aide d'un ellipsoïde 

 décrit sur les axes de symétrie 

 du cristal. Ces axes doivent en 

 effet rester axes de symétrie, de 



