RECHERCHES SUE, LES PHENOMENES, ETC. 451 



sorte que la relation entre la force électroruotrice et l'intensité du cou- 

 rant peut être représentée par des équations de la forme: 



X = r x u Y = r 2 v Z = r s w 



Supposons maintenant qu'un courant I passe dans une direction fai- 

 sant avec les axes Oa, Ob, Oc les angles x, (3 et y ■ alors 



u = Icos x v = Icos (3 w ~ Icosy, 



et la chute de potentiel E, dans la direction (pt,, (3, y), donnant la me- 

 sure de la résistance, est donnée par 



E = Xcos x, -f- Y cos (3 -\- Z cos 7, 



de sorte que 



E = cos 2 x + r 2 cos 2 (3 -f- r 3 cos 2 y) = r I 



et 



r = r t cos 2 x -j- r 2 cos 1 (3 -j- r z cos 1 y. 

 Cette équation, mise sous la forme : 



/IV 2 /1\ 2 2a /IV 2 



l — - ) cos" x ( — — ) cos* tt ( —7- ) cos z y 



(1/^) CiTn) ÇïT^) 



exprime que l'on peut trouver r par la construction d'un ellipsoïde avant 

 comme axes les racines carrées des conductibilités dans les trois direc- 

 tions principales. 



Les mesures ont appris que les résistances peuvent en effet être dé- 

 duites d'un pareil ellipsoïde, non seulement pour les groupes I et II, 

 mais probablement aussi pour le groupe III. 



Xous allons maintenant traiter successivement : 



1°. la résistance en dehors du champ; 



2°. les résistances suivant les axes pour les trois groupes dans le 

 champ magnétique; 



3°. les résistances dans d'autres directions, comparées aux valeurs 

 calculées au moyen des résultats du 2° et à l'aide de la formule précé- 

 dente pour r. 



A. La résistance en dehors cite champ. Pour tous les barreaux la 

 résistance a été mesurée (d'après le méthode du Chap. I, § 6) au moins 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. T. IV. 30 



