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Ici l'ellipsoïde a de nouveau trois axes inégaux. Faisant usage des 

 valeurs pour 1 et 5, les axes deviennent: 



(Og) Pi ,J0 = 1,61 (Oïi) p 2 G0 = 2,16 (Ok) lh ™ = 2,12, 



peu différents comme on voit de ceux du groupe I. Ici encore les diffé- 

 rences ont été doublées sur la figure. 



Nous ferons voir tantôt que les résistances dans d'autres directions 

 peuvent être convenablement calculées à l'aide d'ellipsoïdes construits 

 sur les axes que nous venons de déterminer. Il y a toutefois lieu de 

 rappeler maintenant l'explication théorique de la dissymétrie du phé- 

 nomène de Hall, donnée par M. Lebeeï, et mentionnée au Chap. II, 

 § 4. Comme cause de la' dissymétrie il y a été admis une augmentation 

 différente de la résistance dans le champ magnétique, dans deux direc- 

 tions perpendiculaires entre elles. Au § 3, 3 du Chapitre III nous avons 

 fait voir que ce phénomène existait réellement et suffisait pour expli- 

 quer la dissymétrie observée. Les résultats que nous venons de commu- 

 niquer maintenant font voir que clans tous les cas où l'axe principal ne 

 coïncide pas avec la force magnétique, on peut s'attendre à trouver une 

 pareille différence d'augmentation de résistance; l'existence générale 

 d'une dissymétrie clans des plaques de fonte de bismuth est ainsi 

 expliquée 



C. Résistances suivant & autres directions clans le champ magnétique. 

 Au § 6 nous a vous constaté de notables différences entre les résultats 

 obtenus avec des barreaux correspondants, même en dehors du champ 

 magnétique; il ne serait donc guère raisonnable de comparer directe- 

 ment avec les résistances observées clans ce § les valeurs calculées, 

 puisque dans la plupart des cas ces calculs sont basés sur des expé- 

 riences faites avec (Vautres barreaux. Une preuve plus convaincante 

 peut être attendue de la comparaison des valeurs observée et calculée 

 de l'augmentation de la résistance dans le champ magnétique; c'est 



L ) Dans les résultats de nos expériences on peut aussi trouver l'explication 

 des augmentations différentes de résistance, observées par MM. Goldhammer (e. a. 

 Wied. Ann., 31, 360, 1887) et Beattie (Trans. Roy. Soc. Edinb., 38 (1), 225 

 et 241, 1896), dans diverses positions de la plaque de bismuth. Comme ces pla- 

 ques n'étaient toutefois pas cristallisées régulièrement, il n'était pas possible de 

 déduire de ces expériences des lois générales. 



