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E. VAN EVE RDINGEN . 



comme la confirmation de notre h)*pothèse relative à la représentation 

 de la résistance par un ellipsoïde. 



Viennent maintenant les résultats des autres expériences. 



r, = 8,48 r 2 = /<o=2,07 ^ 60 = 3,87 r, 60 = 2,15 f 3 G0 = 2,23 



Direction 



x. (3, y 





Augmentation de résistance 



observée 



calculée 



suivant le plus 

 grand petit 

 axe de l'ellipse corres- 

 pondante 



Or ou Ov 



60V30°,90° 



4 



7,7 



6,6 



11,2 



4,0 



>> 





6 



6,9 



«. 







)> 





7 



6,6 





4,0 



7,6 



Os 



90°,60°,30° 



5 



6,7 



6,8 







Ot 



60 Q ,90°,30° 



4 



7,3 



9,1 



11,2 



7,6 







7 



8,5 



3) 







On voit que les écarts ne sont certainement pas plus grands que dans 

 les autres groupes, et ne sont donc point en contradiction avec notre 

 hypothèse qu'ici encore Ja résistance dans une direction quelconque peut 

 être déduite d'un ellipsoïde de conductibilité construit sur les axes de 

 symétrie. 



D. Ce résultat trouverait immédiatement son explication s'il était 

 permis d'admettre que, pour une force magnétique oblique par rapport 

 à Taxe principal, l'augmentation de résistance pour chaque axe peut 

 être considérée comme la somme de deux autres, dont Tune serait cau- 

 sée par la composante perpendiculaire à l'axe principal, l'autre par la 

 composante parallèle. 



Pour soumettre cette hypothèse à l'expérience, il était nécessaire de 

 savoir de quelle façon, dans ce bismuth, l'augmentation de la résistance 



