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E. VAN EVERDINGEN. 



Ici l'accord peut être considéré comme très bon; il est vrai qu'il a 

 été favorisé par le fait que dans ce cas les deux mêmes barreaux ont pu 

 servir pour le calcul et l'expérience. Ces résultats ne nous donnent donc 

 aucune raison pour douter de l'exactitude du principe de superposition 

 des effets dans le cas considéré. 



§ 12. Résumé des résultats de ces recherches : 



1. Dans le bismuth cristallisé le coefficient de Hall a une grande 

 valeur pour une force magnétique perpendiculaire à Taxe principal, 

 mais une valeur très petite pour une force parallèle (il est alors du 

 même ordre de grandeur que chez les autres métaux); pour une force 

 magnétique de direction quelconque ce coefficient peut être déduit à 

 l'aide d'un ellipsoïde construit au moyen des valeurs obtenues dans les 

 deux cas principaux. 



2. En dehors du champ magnétique les résistances dans le bismuth 

 cristallisé peuvent être trouvées, pour toutes les directions, à l'aide d'un 

 ellipsoïde de conductibilité, de révolution autour de l'axe principal 

 (Rapport des axes environ \/ 5 : l/3). 



3. Dans un champ magnétique parallèle à Taxe principal il y a un 

 ellipsoïde de révolution avec des axes peu modifiés. 



4. Dans un champ magnétique perpendiculaire à l'axe principal 

 l'ellipsoïde est à trois axes inégaux et ces axes diffèrent davantage de 

 ceux du n° 2 . 



5. Dans un champ quelconque l'ellipsoïde est encore à trois axes 

 inégaux, et les axes peuvent être obtenus par la superposition des modi- 

 fications obtenues dans les cas principaux. 



6. En général les résistances d'une plaque de bismuth n'augmen- 

 teront pas dans le même rapport, sous l'influence d'un champ magné- 

 tique, dans deux directions perpendiculaires entre elles; c'est ce qui 

 explique la dissymétrie du phénomène de Hall. 



