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E. VAN EVERDINGEN. 



verses plages sont plus étendues, la différence entre les positions de 

 symétrie et celle entre les positions de dissymétrie diminueront, et s'an- 

 nulleront peut être, comme c'est le cas chez les plaques R 3 et 11 6. 

 Mais si Ton passe à une position distante de 45° de la précédente, les 

 électrodes sont fixées à des endroits tout différents, et les écarts de la 

 cristallisation régulière auront plus de chance de se faire sentir. On 

 reconnaît aisément que cette explication exige que ce soit précisément 

 clans des plaques presque régulières que la différence entre les positions 

 de symétrie et de dissymétrie soit la plus grande-, dans des plaques très 

 irrégulières en effet, où Ton trouve déjà dans un petit espace un grand 

 nombre de plages différentes, le moyen effet Hall ne peut jamais pré- 

 senter de grands écarts. Cette manière de voir se trouve confirmée par 

 le fait que le moyen effet Hall était le plus grand tantôt dans les posi- 

 tions de dissymétrie, tantôt dans les positions- de symétrie. La petite ma- 

 jorité en faveur de ces dernières n'aura certainement pas d'importance. 



Que les différences sont surtout grandes dans les plaques carrées (voir 

 § 3) trouve sans doute son explication dans le fait, que dans ces plaques 

 les bords ont moins d'influence, et comme surtout les bords sont irré- 

 guliers ils doivent avoir une influence égalisatrice. 



§ 5. Erreurs et perturbations occasionnées par V anisotropie du bis- 

 muth. Nous distinguons trois cas. 



A. Le bismuth est amorphe ou cristallisé irrégulièrement en des frag- 

 ments si petits que, en dehors du champ magnétique, il peut être con- 

 sidéré comme isotrope. 



B. Le bismuth présente une cristallisation absolument régulière. 



C. Le bismuth est constitué par de petits fragments régulièrement 

 formés, mais soudés entre eux de façon irrégulière. 



A. Ce cas est surtout bien représenté par du bismuth électrolytique- 

 ment déposé. Dans un champ magnétique ce bismuth ne reste pas abso- 

 lument isotrope, puisque la résistance augmente plus fortement dans 

 une direction perpendiculaire à la force magnétique que dans la direc- 

 tion de la force même. Mais si la force magnétique est perpendiculaire 

 au plan de la plaque, Tisotropie dans ce plan subsiste; de sorte que 

 dans une plaque mince, où le courant est partout parallèle aux faces, il 

 ne peut exister aucune dissymétrie. Une dissymétrie apparente existera 

 pourtant chaque fois que les électrodes secondaires ne sont pas équi- 

 potentielles, occasionnée notamment par l'augmentation de la résistance. 



