RECHERCHES SUR LES PHENOMENES, ETC. 



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Si Ton détermine cette augmentation pour la plaque elle même, p. ex. 

 d'après la méthode du Chap. III § 3 (2) il est possible de calculer 

 exactement la valeur de la correction qu'il faut apporter à C 0 , et il doit 

 alors rester un effet Hall symétrique. Si Ton savait que Ton opère avec 

 une plaque isotrope, il serait possible de déduire l'augmentation de rési- 

 stance de la dissymétrie apparente ; cette méthode serait toutefois très 

 peu précise. 



Une rotation de la plaque dans son propre plan, d'un angle quel- 

 conque si elle est ronde, de 90° ou 180° si elle est carrée, n'aura aucune 

 influence sur les résultats. En dehors des causes d'erreurs traitées au 

 Chap. I, § 3 et éliminées par la méthode d'observation, il n'y a aucune 

 perturbation qui puisse avoir quelque influence sur le moyen effet Hall. 



Si la plaque est quelque peu épaisse en comparaison de sa superficie, 

 il se peut que le courant ne soit pas partout parallèle aux faces. Or, 

 dans le champ magnétique, le rapport des résistances clans le sens paral- 

 lèle et dans le sens normal aux faces est modifié, en conséquence les 

 plans équipotentiels tournent quelque peu et, si les électrodes secon- 

 daires ne sont pas toutes deux également distantes des faces latérales, 

 il se peut que par suite de cette rotation la variation de potentiel soit 

 plus grande pour l'une des électrodes que pour l'autre. H en résulterait 

 une dissymétrie, mais d'une autre espèce que celle que nous considé- 

 rons. Cette dissymétrie n'aurait notamment aucune relation avec la direc- 

 tion cristalline et pourrait exister même dans une substance amorphe. 



B. On peut prétendre en toute sécurité que jamais encore des obser- 

 vations n'ont été faites avec des plaques de bismuth homogène, bien 

 que la plaque R 6, que j'ai fait tailler dans un fragment cristallin pres- 

 que homogène, trouvé par hasard dans un envoi de bismuth de M. 

 Ml:rck, satisfît presque à cette condition. Cette plaque était toutefois 

 si petite que les mesures, effectuées à l'aide du petit cadre ordinaire, ne 

 pouvaient être très précises. 



Il y a pourtant moyen de prédire comment doit se comporter une 

 pareille plaque, en faisant usage des observations faites à l'aide de 

 barreaux presque homogènes, et décrites au Chap. Y. 



Le raisonnement est surtout simple si Ton considère des plaques, ou 

 bien perpendiculaires à l'axe principal, ou bien parallèles à cet axe. 



Dans le premier cas la plaque est parfaitement isotrope, du moins 

 dans tous les sens parallèles à ses faces, et nous pouvons y appliquer tout 

 ce que nous venons de dire des plaques de la classe A. 



