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E. VAX EVERDINGEX. 



Dans le second cas la résistance dans le sens de Taxe principal est 

 plus grande que celle dans une direction perpendiculaire, même en 

 dehors du champ magnétique. En fait il y a donc déjà dissymétrie dans 

 un champ nul, c. à. d. que, lorsque l'on assujettit les électrodes secon- 

 daires de façon tout à fait symétrique par rapport au courant principal, 

 on obtient une différence de potentiel entre ces électrodes, dès que Taxe 

 principal fait avec la droite de jonction des électrodes primaires un 

 angle différant de 0° ou 90°. Pratiquement il est presque impossible 

 d'atteindre une symétrie parfaite dans la position des électrodes, et il 

 faudra fixer les électrodes secondaires de telle manière que C 0 soit nul. 

 Dans le plan de la plaque les résistances n'augmentent pas dans le 

 même rapport dans le champ magnétique, de sorte que Ton observera 

 quand même une différence de potentiel non réversible avec le champ. 

 Au Chap. IV nous avons déduit que cette dissymétrie était proporti- 

 onnelle à Je m A y, indépendamment de la circonstance que C 0 fût nul 



ou bien mesuré et corrigé. 



Ici encore on n'a pas à craindre une perturbation pouvant entrainer 

 une erreur sur le coefficient de Hall mesuré. Ce coefficient aura 

 toutefois une toute autre valeur que chez une plaque perpendiculaire 

 à Taxe. 



Si le courant n'est pas exactement parallèle aux faces de la jjlaque, 

 il pourrait encore exister une dissymétrie apparente comme celle décrite 

 sous A. 



La question devient plus compliquée si l'axe principal est oblique par 

 rapport à la plaque, donc aussi par rapport à la force magnétique. En 

 premier lieu il existe déjà, tout comme dans le cas précédent, une diffé- 

 rence de résistance dans deux directions perpendiculaires en dehors du 

 champ magnétique. Une de ces directions est l'intersection du plan de 

 la plaque par le plan normal contenant l'axe principal. Dans le champ 

 magnétique le rapport des résistances se modifie encore; après correction 



cle C 0 la dissymétrie restante est de nouveau proportionnelle à h m. A y . 



Dans tous les cas, même si le courant est partout parallèle aux faces de 

 la plaque, les surfaces équipotentielles ne seront maintenant plus per- 

 pendiculaires aux faces latérales, puisque les axes de résistance dans la 

 section transversale ne seront plus en général parallèles ou perpendicu- 

 laires à ces faces. Dès lors, dès que pour une plaque relativement 



