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J. J. VAN LAAR. 



log 



p + a lb* 4c7'^ + 



a — Ab Aô) — # 0 



BTb L M 2 



ET 



Or (voir p. 51), la pression de coexistence solide-liquide pour 7 7 = 0 



est 



Ab 



a 



vv 1 



<2o 



— L\b b^U^ 



de sorte que nous pouvons écrire pour le second membre de la précé- 

 dente équation : 



— Ab 



RT 



(P—Po)- 



Nous obtenons donc finalement: 



HT , 



p- 



0) 



mais cette équation ne supplique que si réellement on peut poser 

 (3—1 et (3' = 0, c. à d. lorsqu'on n'est pas trop près du point critique 

 solide-liquide (voir plus loin). Si ces conditions ne sont pas exactement 

 remplies, l'équation (.20) peut être considérée comme une approxima- 

 tion. Dans le voisinage de T=0 la relation trouvée pourra être con- 

 sidérée comme rigoureusement exacte. 

 Posant : 



log 



i » 



4c 



= C. 



la grandeur C est variable à cause de p. Cependant, puisque p figure 

 sous le signe log, la variation de C ne sera pas grande pratiquement, 

 lorsque p diminue de p 0 à 0. Dans bien des cas nous pourrons donc con- 

 sidérer C pratiquement comme constant tout le long de la \\gi\ef(p } T) = 0, 

 ce qui donne une forme excessivement simple pour la courbe de coexis- 

 tence solide-liquide. Dans notre exemple, ovia = 2700, b i = 1, 2& 2 = h, 



