sur l'état solide. 63 



ou n'observe pas alors un point de fusion bien net avec changement 

 brusque des propriétés. 



Pour des valeurs plus grandes de — A£, p. ex. 0,2, 0,3 etc., ce point 

 critique solide-liquide correspond à des pressions de plus en plus basses; 

 mais il reste néanmoins un domaine de pressions considérable, où existe 

 une continuité entre les états solide et liquide, comme nous le verrons 

 dans la suite. 



Yoici comment la température du point critique peut être appro- 

 ximativement calculée. Lorsque (p est assez grand pour que 1 -f- 

 + V?. 0 (1 — (3) (1 — <P) 2 puisse être remplacé par */ 2 [3 (1 — G) (p 2 , on 

 a approximativement aux points D et E (voir loc. cit., p. 16): 



ïa RT_ 



Les deux valeurs de (3 peuvent donc être déduites de 

 [3(1 — /3 2 ) ^ ET 

 + a{— A6) 2 ' 



s'il est notamment permis de poser v — b et si l'on pose h = b i -\- (3Ab. 

 Avec B=2, ^= 2700, b t = l, — Aô'=0,l ceci donne: 

 /3 (l-/3 2 ) 2 

 (1 — 0,l/3) 3 27 ' 



Les deux valeurs de (3, qui s'en déduisent pour une même valeur de 

 T, coïncident lorsque le premier membre est maximum; ceci a lieu 

 lorsque (3 = 0,612 La fraction devient alors 0,463 et nous avons 

 27 



T c = — X 0,463 — 6°, 25. Si Ton tient compte de l'influence de (p, 



que nous avons négligée, il vient une valeur un petit peu plus faible, 

 savoir 6°2. 



Pour Ab = 0,l nous trouvons maintenant (p = pression de coexis- 

 tence solide-liquide): 



-A£=0,1 



T 



P 



0 P 





V 



V 



0 



29000 



1 





0 





0 



90 



1 



% 



29270 



1 





0 



02 



0 



90 



1 



5 



29460 



0 



81 



0 



26 



0 



91 



0.97 5 



7',.= 6.2 



29500 



0 



61 



0 



61 



0 



9 t 



0 . 9 \> 



