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J. J. VAN LAAK. 



horizontale (voir aussi fig. 20). Mais avec — Ab = 0,5 il s'opère, con- 

 formément à ce qui a été dit antérieurement, un fusionnement du maxi- 

 mum D et du minimum C, de sorte que le minimum E subsiste à des 

 températures plus élevées , tout comme le minimum C continue à sub- 

 sister après la coïncidence de E et D lorsque — Ab a une valeur plus 

 faible. Il faut donc qu'il existe entre les valeurs 0,4 et 0,5 de — Ab une 

 valeur particulière, pour laquelle les points E, D et C coïncident tous 

 trois en un point d'inflexion d'ordre plusélevé. Pour des valeurs de — Ab 

 plus basses que cette valeur .particulière on a affaire au cas où E et J) 

 seuls coïncident en un point critique solide-liquide Cr, situé au-dessus 

 ou au-dessous de la courbe de coexistence vapeur-liquide, tandis que C 

 subsiste *); pour des valeurs de — Ab plus élevées, au contraire, il se 

 présente le cas où D et C se fusionnent, alors que E reste. Dans ce der- 

 nier cas on trouve, il est vrai, un point d'inflexion, mais pas de point 

 ^critique" solide-liquide. Dans ce dernier cas la courbe NMS (voir figg. 

 14 et 20) n'aboutit pas au point où cette coïncidence des points D et 

 C ce produit; elle se termine déjà avant (sous pression négative) en un 

 point P, où la courbe de coexistence liq.-sol. touche encore en un point 

 C la branche DC. (Il se présente quelque chose d'analogue pour les 

 prolongements des courbes 08 et KS au-delà du point O). 



Le passage de l'un à l'autre cas s'effectue, comme nous allons le 

 montrer, dans le voisinage de — Ab = 0,455. 



— Ab = 0,46 (\ = 1, U 2 = 0,54). 



La valeur de A est 64000 X 0,46 =29440. Déterminons les valeurs 

 de p de l'isotherme de 160°, c. à d. les valeurs voisines des points E } I) 



et C. Avec ô — -~ on a : 



*) Comme au point N de la courbe NMCr (fig. 20) les deux phases solide et 

 liquide ont des propriétés aussi différentes que possible (<3 = 1, v = 2b 2 ; /3' = 0, 

 v — & I ), tandis qu'au point critique les deux phases sont identiques, on voit net- 

 tement que, si du triple-point S on va vers des pressions plus élevées, les phases 

 se différencient davantage au lieu de se rapprocher, comme c'est le cas pour Ab 

 positif, ainsi qu'on le verra plus loin. Même aux plus hautes pressions il n'est 

 donc pas possible d'avoir une tangente verticale à la courbe de fusion NMS; car 

 au point correspondant on devrait avoir v = v' et (3 = ft. 



