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d'un point d'inflexion 1),C à nn point critique l^T), c. à d. de bas en 



dp 



/mut, avec des valeurs toujours jwsitiues de — .Pour une certaine valeur 



(te 



de Ab les deux points d'arrêt de la courbe ainsi limitée coïncideront 

 (donc encore une fois les trois points E,D et C), et toute la courbe de 

 coexistence se réduira à un seul point (fig. 26). 



(Test ce que nous allons prouver dans les paragraphes suivants. 



25. Rappelons en premier lieu que l'équation de dissociation 



i ï+ï;> {a) 



exprime maintenant, pour T constant, une toute autre allure de /3 = 

 f(v). Pour Ab négatif l'allure est celle exprimée par la fig. 21, avec un 

 minimum en M; pour Ab positif l'allure est celle de la fig. 22. On peut 

 s'en convaincre immédiatement, en remplaçant dans l'équation précé- 



dente p -h ^ par — : 1 équation devient ainsi: 



v v- — b 



qo 0 + <3) a b 

 l3 2 _ c \RTye ~RTe 



ï^~ 2 ~ v — b ~ [) 



Ab étant négatif, la valeur de (3 tend vers 1 aussi bien pour v — b 

 que pour v = <x ; mais lorsque Ab est positif la valeur de (3 tend vers 

 1 pour v — ô, à cause du facteur exponentiel, qui devient e~~ x . Le pas- 

 sage de (3 de 1 (état liquide) à 0 à peu près (état solide) se fait, pour 

 Ab négatif (fig. 21), dans la portion descendante AB-, par contre, Ab 

 étant positif (fig. 22), la transition de /3 de 0 (état solide) à 1 à peu près 

 (état liquide) s'opère sur la portion ascendante AB. Ainsi que nous 

 l'avons vu plus haut, lorsque Ab est négatif, le retour de (3 du mini- 

 mum M à la valeur 1 se fait pour de grandes valeurs de v, dans la 

 phase vapeur. 



Lorsque Ab est positif, la variation entre A et B (fig 22) n'a lieu 

 aux petits volumes que si q 0 n'a pas une valeur très grande. S'il en est 



Qo 



autrement, la grande valeur du facteur exponentiel e RT , dont l'ex- 

 posant a maintenant le même signe que — ^ ~t?7^' ' ^ > prolonge 

 l'allure asymptotique de OA jusqu'aux grandes valeurs de v, et le pas- 



