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j. j. van laar. 



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% 10 YZ^fî = ~ 4l ' 250 — °^ 343 Q — tog 10 <p, 



la portion est comprise entre 0 = 10 — 2 et 10 — 6 , c. à d. entre z; = 50 

 et v=10 6 (dans le premier cas (3=0, clans le second (3 = 1), donc 

 s'étend dans une région de volumes bien trop grands. 



Ce n'est que pour T= 200 que la transition de (3 de 0 à 1 vient dans 

 un domaine de volumes plus convenable, mais alors nous sommes déjà 

 au-dessus de la température critique liquide- vapeur, 13 3° pour Ab = 0,5. 



Nous sommes donc forcés d'abaisser la valeur de q 0 au point que À 

 prenne une valeur notablement plus petite. Prenant p. ex. pour q 0 une 

 valeur cent fois plus petite que dans notre exemple précédent, c. à d. 

 q 0 = 32, nous avons les valeurs suivantes (pour Ab = 0,5): 



c == 2, q 0 = 32 (grammes cal.) , ^ = 1,2^ = 1,5 , # = 2700. 



Maintenant la valeur de 26 2 =b l + Ab (liquide) n'est pas 1 — 0,5=0,5, 

 mais 1 -j- 0,5 = 1,5 et est donc supérieure à b 1 (solide). Quant à la tem- 

 rature critique (liquide-vapeur), on la déduit de 



en admettant qu'à T c toutes les molécules doubles sont dissociées, de 



7 r, • -, , N 8 w 2700 1600 



sorte que b = 2b 2 . Ceci donne (p = 1) 4V = — X = — g — , 



donc 



Dans notre exemple précédent, où Ab = - — 1 j 2 , donc Zb 2 = , nous 

 avions ^ = 400°. 



l a 1 '2700 400 . ... 

 La pression critique estp c = ^ = — X -^777 = -g- = 44 /„ , 



au lieu de 400 pour A# = — 0,5. 



26. Nous passons maintenant à Fexamen détaillé de la courbe de 

 coexistence solide-liquide, représentée dans la figure 23 pour 



A6 = 0,5 {b { = 1 , 26 2 = 1,5). 



