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J. D. VAN DER WAALS. 



La grandeur E x — E 2 est égale à La valeur limite de la chaleur latente 

 interne, mais nous la représenterons par — E. La grandeur H 2 — H x 



doit être considérée comme inconnue. Si nous la connaissions, C~r^\ — 0 



\dxs V T 



pourrait servir à déterminer la valeur de x correspondant à chaque sy- 

 stème de valeurs de v et T. On trouverait ainsi x c en posant T= T c et 

 v = v c . Inversement, cette constante peut être déduite de la connais- 

 sance de x relative à un volume quelconque et à une température donnée. 



Déterminons d'autre part la valeur de T ^ — p pour les phases 



coexistantes. Cette valeur étant égale à — — , nous devons pouvoir 



v 2 — v t 



exprimer l'énergie s au moyen des grandeurs qui déterminent ces phases. 



S'il n'y avait pas d'association apparente, Fénergie serait égale à — - j 



on devrait encore y ajouter une fonction de T, qui disparaîtrait il est 

 vrai dans la différence s 2 — s t . Mais maintenant, qu'il y a une associa- 

 tion apparente, on doit employer la valeur de a pour cette phase, savoir 

 a [1 — (1 — k)x] 2 , et on doit y ajouter encore — Ex . 

 On obtient ainsi 



wi fl [l — (l — *)*,]» 41 -(!— *)*,]' 

 Jù(x t — * 2 j H 



OU 



sTdp 

 \pdT 



t- (a?, — x 2 )v x v 2 

 J a v 2 — v x 



! , 2[ l_ ( l_/^,]2_ i , i[1 _ (1 _ X>î]î 



OU 



fTdp 1 \pVj v 2 Eve x x ~ x 2 , Pi+P 2 . ri n 7 x • 12 

 W V « ~~ a p,— fa ^Sfa— fa) tL 1 U *J*iJ " 



Pc 



_ [1 _(l_ /;>2 }2 + l {[1 _ (1 _^,, ] 2 + [1 _ (1 _^ ) ,. 2]2 j 



ou encore 



