ASSOCIATION APPARENTE OU AGREGATION MOLECULAIRE. 109 



Si Ton veut malgré tout se servir de cette équation pour se faire une 

 idée de la valeur de n, on peut poser x = 0 à l'état critique, parce que 

 cette grandeur est. certainement petite. Au dénominateur se trouve nx, 

 de sorte que posant x == 0 il peut sembler que Ton néglige nx. Mais 



ti y -P — — \ 



nx.Z{I — x) 2 - — pourra bien être négligé, même si nx 



1 — x s 

 n'était pas très petit. L'équation devient ainsi 



I a 

 ou 



'«_ 8( 1_*)| ((»— "l)>— — *)»(> — 1)1 = 2(1 — *)* 



n\f-%{l-k) (f-l)} =s > 2(1 h) +/. 



2 (1 — k) 



a 



Comme on peut s'attendre à ce que E soit égal à la valeur limite de la 

 chaleur latente interne , donc - , et que la plus petite valeur de v est con- 



V min . 



tenue 2 ( 1 -f- y) fois dans v c , d'après la règle du diamètre rectiligne, on a 



— - = 2(1 + 7). est donc toujours plus grand que 2 (1 — h). Dans 



cette dernière équation toutes les grandeurs sont connues sauf n et 1 — h. 

 Mais dans tous les cas nous avons donc trouvé entre ces deux grandeurs 

 une relation , qui sera approximativement satisfaite. La valeur de 2 (1 — k) 



f 



ne peut pas être plus grande que^ — -, car autrement « serait négatif ; 

 / 



à 2(1 — h) — -jp — - correspondrait n= ce. Pour 2 (1 — k) = 1 on trouve 



s 3 77 



n = f + — ou n = 7 4* Pour une pareille valeur de wnous 



Eve .j 2,6 



a 



avions conclu à 1 — h — — , et c'est pour cela que cette valeur de n me 



paraissait probable. Dans tous les cas je concluais à n^>f. Cette con- 

 clusion devient presque une certitude lorsqu'on examine la valeur de 

 T dx 



— — , que l'on déduit de la même équation différentielle pour la phase 



X (IL. 



vapeur aux basses températures. Lorsque v est très grand l'équation se 

 simplifie: 



