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J. D. VAN DER WAA.LS. 



et à F aide de cette valeur de et connaissant — — - on pourrait cal- 

 ât p c 



dx 



culer x\ — x 2 à toute température. Il vient ainsi , pour T= T c , — = 0, 



'dp 



une valeur qui est fort peu probable. Mais il doit p ourtant exister une 

 certaine loi, exprimant de quelle façon x dépend de v et T. Et il faut 

 que cette loi soit satisfaite, si nous voulons que notre façon de ramener 

 l'explication de la valeur de (p à l'existence d'une grandeur x ait quelque 

 signification. C'est ce que j'ai voulu essayer de faire, mais il reste encore 

 bien des questions à trancher. J'en donnerai un seul exemple. Il résulte 

 de nos hypothèses concernant l'existence de la grandeur cp, v 2 étant infini, 



Eve 



I+(^ = o=^^ + {l-(l-^} 2 



ou 



l+W>)m = 0=l + £ 



{<P)m = 0 — k' 



1 — m 



Comme nous avons admis (p = V 1 — m — , de sorte que 



Cp.ni = o = ^ et P = , il y a ici une contradiction. 



Il ne me semble pas pourtant -que cette contradiction soit d'un poids 

 suffisant pour nous faire rejeter notre explication. L'allure de la gran- 

 deur (p ne nous est connue qu'entre m = 1 et m= 0,6 environ. Nous 

 savons avec quasi-certitude, que pour de très petites valeurs de 1 — m 

 la valeur de (p est fournie essentiellement par le terme V 1 — m. Mais 

 la valeur théorique, réelle, aura certainement une toute autre forme, 

 et on ne saurait contester à coup sûr que pour m = 0 elle soit revenue 



à D'ailleurs la valeur de 1 — m ne peut pas s'élever notablement au- 

 dessus de -i- pour les liquides, car dans ce voisinage se produit la 

 solidification. 



T dx 



Contre la déduction de n ^> f du signe de — dans la phase 

 gazeuse on pourrait objecter, que dans la preuve de ce fait on pose 



