114 J. D. VAN DER WAALS. 



rc — 1 m P 



>1 



ou 



ou encore 



n ■ 1 + 0 



_*!_>! 



1 + <?0 « 



Avec 0 n = ~ et P = ^- cette relation devient : 



»>'6. 



Le fait, que nous avons négligé , est sans influence sur la 



déduction de la grandeur de u , à l'aide des propriétés de la phase ga- 

 zeuse. Par contre , la question de l'existence d'un (-j-) n'est pas sans 



influence sur la déduction de la valeur de n de la phase critique. Car 

 une valeur négative de cette dérivée fait diminuer la valeur de ». Or, 

 comme les deux résultats sont si voisins , on peut supposer que cette 

 dérivée, si elle n'est pas nulle, a du moins une petite valeur. 



Je ferai encore une remarque au sujet de la valeur de la grandeur 



?^! m J'ai nommé E la valeur limite de la chaleur latente interne, 



a 



et jusqu' ici j'ai déduit de là que est égal à 2(1 -f- y). De l'équation 



CL 



1 + £?, »= 0 = 2(i + r) + /:2 



1 — m 



il résulte que, si nous continuons à admettre 0 = V\ — : 



Ev, 



'C 



a 



2(1. + y) 



J'ai pour un moment eu l'air d'admettre qu'il y ait là une contra- 

 diction. Mais si l'on considère que la chaleur latente interne est plus 



