134 J. D. VAN DEE WAALS. 



ou n — 2 = n — 1 , ce qui ne serait vrai que pour » = x> j si c'était là 

 que se présentait la taiigence. de la ligne de plissement et de la ligne 

 critique dont nous avons parlé plus haut, on aurait 



( 



1 da y \ 2/1 db y \ 



a y dy y \ 3 \b y dby 1 



ou 



3(» — 2) = 2(n — 1), 



ce qui serait vrai pour n — 4. Comme nous supposons que les propriétés 

 au point initial sont intermédiaires, nous devons poser 



1 da„\ , s 1 db 



\a y dyj x \b y dyS 1 



2 2 



où h est compris entre 1 et -. Je mets ici - et non, comme plus haut, 



à O 



f % / \ 



— - , conformément à ce qne j'ai remarqué à propos des simplifica- 

 tions, que l'on peut introduire dans l'équation dont nous faisons la dis- 

 cussion. 



Nous avons donc 



(n — 2) = k{n — l). 



Eu égard à la haute valeur de n, k tend donc vers l'unité et le mini- 

 mum de température critique n'est pas fort éloigné du bord. 

 Nous avons à examiner la valeur de y dans l'équation : 



On satisfait à cette équation en posant y — 0 et le point critique situé 

 au bord est un point de la ligne spinodale. Il va de soi que la ligne 

 v = v 1 ne peut couper que la branche de la ligne spinodale située du 

 côté des liquides. En divisant les deux membres de l'équation par y, il 

 semble que nous obtenions une équation du 3 e degré, mais celle-ci se 

 simplifie et devient du 2 d degré, parce que les deux membres contien- 

 U l) 2 (n 2) 2 



nent le terme — — ^ y 3 ? qui disparaît donc. Suivant la 



valeur de n, cette équation du 2 d degré aura deux racines positives, ou 

 une positive et une négative. 



