QUELQUES REMARQUES SUR LES RASES MÉCANIQUES 

 DE LA THERMODYNAMIQUE 



PAR 



L. S. ORNSTEIN. 



On se sert souvent, dans la déduction de la seconde loi de la ther- 

 modynamique , de la théorie des ensembles de systèmes. Cette théorie 

 est exposée d'une façon très développée par J. W. Gibbs dans son tra- 

 vail bien connu: Elementary Principles of Statistical Mechanics. Dans 

 ce travail il y a surtout deux ensembles qui sont mis en évidence. A 

 propos de ces ensembles M. le Dr. P. Hertz j ) a développé certaines 

 considérations , qui m'engagent à faire quelques remarques. 



1. En commençant sa note M. Hertz expose qu'il est rationnel, 

 dans l'étude des phénomènes présentés par un système donné, de faire 

 usage de l'ensemble des états , par lesquels passera le système abandonné 

 à lui-même. Un pareil ensemble est généralement appelé ensemble de 

 temps. 



Or, comme les connaissances que nous acquérons par F observation 

 doivent être considérées indubitablement comme fournies par de nom- 

 breux états, traversés successivement pendant la durée de l'observation, 

 il y a de bonnes raisons pour poser en principe, que nos observations 

 nous font connaître des moyennes dans un pareil ensemble. 



Les considérations suivantes peuvent être mises sous une forme géo- 

 métrique, en faisant usage de la terminologie de la géométrie à plusieurs 

 dimensions. L'état d'un système à n degrés de liberté est défini par n 

 coordonnées générales q t . . . q v . . . q n et par n moments correspondants 

 P\ • • -Pv • • -Pn- Si nous choisissons ces %n variables comme coordonnées 

 d'un point dans un espace R-i ni ce point peut représenter l'état d'un 

 système. 



Tous les points par lesquels passe successivement le point représeu- 



*) Ann. d. Phys., 33, 236, L910. 



