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L. S. ORNSTEIN. 



points? Lorsqu'on a affaire à des systèmes simples, qui présentent une 

 certaine régularité , une pareille éventualité est exclue; dans le cas de 

 sj^stèmes compliqués, à nombreux degrés de liberté, il est difficile 

 de dire en général ce qui eu est, mais il me semble que dans tous les 

 cas un système, dont l'état initial est désordonné, ne passera pas aisément 

 dans un état ordonné au bout d'un temps fini. 



Cependant il y a une circonstance qui plaide en faveur de la manière 

 d'agir de Einstein et Hertz. Bien qu'il y ait de nombreux états qui ne 

 sauraient être successivement traversés, il peut néanmoins se faire que 

 ces états ne puissent pas être distingués dans F observation, puisque 

 l'état interne peut varier entre de larges limites sans que nous obser- 

 vions de différence dans les propriétés apparentes. Or, en réunissant 

 tous ces états et trajectoires équivalents 1 ', nous obtenons une extension 

 importante de F ensemble que nous pouvons employer, pour déduire 

 quelque chose au sujet des grandeurs observées. Bien qu'à proprement 

 parler il n'existe pas de rapport direct entre les systèmes qui sont inter- 

 venus, nos résultats pourront cependant nous apprendre quelque chose 

 au sujet des systèmes de l'observation. 



Une autre circonstance avantageuse est celle-ci, qu'une partie con- 

 sidérable des systèmes d'un ensemble microcanonique diffèrent très peu 

 les uns des autres. Il en est de même des états qu'un système traverse 

 successivement. Le système auquel équivalent la plupart des systèmes 

 d'une trajectoire peut être le même que celui, auquel la majorité des 

 systèmes dans l'ensemble microcanonique correspondant sont équi- 

 valents. 



Cependant on doit être prudent dans la généralisation. Prenons p. ex. 

 le cas où un grand nombre de molécules sphériques, parfaitement lisses 

 et solides, sont enfermées dans un récipient sphérique, dont la paroi 

 peut être considérée comme parfaitement élastique et lisse. Alors le 

 moment résultant de la quantité de mouvement (M) par rapport au 

 centre est constant. 



Un certain état initial étant donné, les coordonnées du point repré- 

 sentatif du système satisfont aux équations: 



s = C 

 M=M 0 



où M est une fonction connue des coordonnées et des moments. La tra- 



