BASES MÉCANIQUES DE LA THERMODYNAMIQUE. 169 



im élément de longueur sur la trajectoire L. Ce nombre peut s'écrire 



do ds 



P2n d£ . 



V 



Faisons maintenant tendre ds vers 0 et p2„ vers l'infini, mais de telle 

 façon que p2n ds — A soit une constante finie, il vient alors dans l'espace 

 Ei n -\ une répartition, dont la densité p2n— 1 s'exprime par 



Â 



p2n—\ = • 

 V 



L'ensemble microcanonique se rapproche donc de l'ensemble considéré 

 à la page 167. 



J'entendrai par probabilité d'un système dans un eusemble le nombre 

 de systèmes qui se trouvent dans cet ensemble par unité de volume dans 

 un élément, entourant le point où le système considéré est représenté, 

 divisé par le nombre total des systèmes de l'ensemble. 



Si l'on représente cette probabilité par w } et que w x et w 2 soient les 

 probabilités de deux états, on a dans l'ensemble linéaire 



w \ 1 2 



dans l'ensemble de surface 



w x v 2 



et dans l'ensemble microcanonique et l'ensemble de temps 



io x = w 2 . 



On peut représenter la probabilité d'un système déterminé par 



(10) 



(n: 



(12) 



pour l'ensemble linéaire , par 



w — " 

 v 



pour l'ensemble de surface, et par 



