BASES MECANIQUES DE LA THERMODYNAMIQUE. 



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parcouru en un long temps T est v 0 T pour le système homogène et 



^î' 0 + ûcLtx 2 ^ T pour les deux systèmes qui s'en écartent; les écarts 



de ces valeurs sont petits par rapport à ces valeurs elles-mêmes. Le 

 chemin est donc le plus petit pour le système le plus fréquent et est le 

 même pour des systèmes qui s'en écartent, mais également probables. 1 ) 



4. Au § 2, j'ai parlé de divers ensembles et on a vu, que d'une part 

 à cause de leurs rapports avec l'ensemble de temps et d'autre part par 

 suite du fait, que la grande majorité de leurs systèmes sont équivalents, 

 ils conviennent pour déduire les propriétés d'un système réel. Dans ce 

 paragraphe-ci je vais indiquer un autre raisonnement, qui montrera 

 l'importance des ensembles de surface d'énergie (et des ensembles micro- 

 canoniques) pour l'étude des systèmes réels. 



Lorsque nous désirons obtenir en realité un système d'énergie déter- 

 minée, nous partons d'un système de même espèce et nous lui fournis- 

 sons ou enlevons de l'énergie, en même temps que nous portons les 

 coordonnées extérieures à la grandeur voulue. Supposons maintenant 

 qu' il nous soit possible de construire un système ayant précisément 

 l'énergie demandée. Si nous ne prenons pas des précautions particu- 

 lières pour obtenir un système de constitution intérieure donnée, le 

 système qui résulte de notre opération sera un des nombreux systèmes 

 possédant l'énergie considérée; mais il nous sera impossible d'indiquer 

 exactement quel est le système qui prend naissance. A vrai dire nous 

 n'avons même pas la faculté d'arranger à volonté l'état interne, puis- 

 qu'il nous est impossible d'agir directement sur chacun des degrés 

 de liberté (p. ex. sur la phase des molécules) ; nous ne pouvons régler 

 à volonté, dans de larges limites, que certaines grandeurs comme la 

 quantité d'énergie, la densité, la concentration etc., et encore avec un 

 certain degré de précision. Si donc nous donnons dans un très grand 

 nombre de cas une certaine énergie f à un système, il s'établira chaque 



l ) Représentant par w 0 la probabilité du système homogène, celle d'un sv- 

 stème spécifié par les nombres r K sera 



k 1 



w == w 0 e ; 

 |3 est une fonction du volume, du diamètre des molécules et de la température. 



