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L. S. ORNSTEIN. 



prononcé que les ensembles canoniques , à condition qu'on ne considère 

 pas comme point de départ simplement le système et par conséquent 

 l'ensemble de temps, mais que l'on songe qu'un système donné possède 

 une énergie imparfaitement déterminée entre certaines limites. 



6. Dans son article cité M. Hertz donne quelques considérations à 

 propos de ce théorème, que deux systèmes qui ont même température 

 donnent après réunion un système ayant encore la même température. 



Il se figure cette réunion réalisée de telle façon, que les systèmes 

 soient réunis en un nouveau système, pour lequel l'énergie de combi- 

 naison mutuelle est petite par rapport à s 1 -\-s 2 . En même temps la 

 réunion rend possible l'échange d'énergie. l ) 



En réalité la grandeur que dans ses considérations il appelle tempéra- 

 ture n'est pas la température thermodynamique. Celle-ci n'a de signi- 

 fication que dans un système en équilibre. La grandeur rdeM. Hertz est 

 liée à l'énergie cinétique moyenne de l'ensemble ; elle est notamment don- 

 née par: 



_uV_n 



où n est le nombre des degrés de liberté et V le volume de la dimen- 

 sion de phases' pour laquelle l'énergie des systèmes est plus petite que 



, V 

 s, et -— = œ. 

 os 



M. Hertz examine de façon très élégante quelles sont les conditions 

 auxquelles il doit être satisfait, pour que pour deux ensembles micro- 

 canoniques possédant les énergies e i et s 2 , et pour lesquels r x (s^ et r 2 (s 2 ), 

 la température r 12 (s l + - ? 2 ) de l'ensemble résultant de leur réunion, et 

 pour lequel l'énergie est s l -j- s 2 , soit donnée par 



^12 ( f l + ^) = T i ( £ l)= T 2 



Pour que ce théorème nous apprenne quelque chose au sujet de l'équi- 

 libre de température dans des systèmes stationnaires, il faut démontrer 

 encore que l'énergie cinétique moyenne par degré de liberté clans l'en- 

 semble est égale à celle du système le plus fréquent (c. à d. stationnaire), 

 pour le cas où les conditions de Hertz sont valables. 2 ) 



') P. Hertz, loc. cit., p. 243. 



2 ) C'est ce que j'ai montré pour les gaz dans ma dissertation, Leyde, 1907. 



