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E. OOSTERHUIS. 



Divers expérimentateurs, surtout Jahn Battelli 2 ) et Beck 3 ), ont 



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également constaté que la formule II = T — était assez exactement 



vérifiée; (Vautres observateurs trouvèrent des écarts parfois assez nota- 

 bles, que l'on peut attribuer en partie à des erreurs d'observation, mais 

 pour une autre partie aussi au fait que la matière, qui servit aux mesures 

 de T effet Peltier et de la force thermoélectromotrice, n'était pas la même; 

 des différences dans la matière employée jouent indubitablement un 

 grand rôle. 



Le contrôle de la formule (4) peut s'effectuer à l'aide des mesures 

 d'effet Thomson, faites par Schoute 4 ) et Aaldeeink 5 ), et des déter- 

 minations de la force thermoélectromotrice décrites au chapitre III. 



Schoute trouva pour la constante de Thomson dans le mercure les 

 valeurs suivantes 



t Pmwc. X 10 8 



32° — 145 gr. cal. 



53° —160 



58° —180 



100° —217 



154° — 248 



Aaldeeink réunit les valeurs qu'il trouva pour la constante de 

 Thomson dans le fer dans la formule: 



<r fer = (95 — t) X 4,9 X 10- 8 gr. cal, 



d'où résulte que la constante de Thomson s'annulle pour le fer à 95°. 

 Ses mesures s'étendent de 50° à 150°. 



La différence <r mer c — Qfer est représentée graphiquement dans la 

 fig. 9. 



Puisque nous avons trouvé au chapitre III: 



E = 169,53 t — 0,06336 t 1 — 0,00008918 t 3 (10 ~ 7 volts) 

 il vient: 



2 ) H. Jahn, Wied. Ann., 34, 755, 1888. 

 *) A. Battelli, Phys. Revue, 2, p. 546. 



3 ) E. Beck, Vierteljahrsschr. d. Naturf. Ges. in Zurich, 1910, p. 103. 

 ") C. Schoute, ces Archives, (2), 12, 175, 1907. 



& ) loc. cit. 



