SUR LES PHÉNOMÈNES DE CONDENSATION, ETC. 



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que nous avions indiquée dans notre précédente communication. La 

 partie supérieure du tube fut munie d'une portion plus large qui, pour 

 une longueur de 2 à 3 cm., avait un volume d'au moins 2 cm 3 ., c. à d. 

 le double environ du volume correspondant aux autres 30 cm. du tube. 

 Notre mélange IV a été examiné dans un pareil tube; mais cette modi- 

 fication entraînait des difficultés expérimentales de diverse nature, de 

 sorte que l'expérience n'a réussi qu'en partie. La température et la 

 pression furent obtenues et déterminées de la même façon que dans 

 l'examen du système anhydride carbonique-uréthane. 



Dès le premier mélange nous avons pris une petite quantité de nitro- 

 benzène, environ 30 mg., x = 0,015 5 ; notre but immédiat était, en 

 effet, d'observer la double condensation rétrograde. 



Le système satisfait à la condition que les pressions du système 

 de trois phases A sont inférieures aux tensions de vapeur de l'an- 

 hydride carbonique aux mêmes températures. En effet, à 31°, 2 nous 

 trouvons A = 71,50 kg. par cm 2 ., alors que nous avons trouvé comme 

 pression critique de l'anhydride carbonique, 75,30 kg. à 31°,05. 



Avec ce mélange, qui ne contenait pas encore une trop grande quan- 

 tité d'anhydride carbonique, nous avons encore pu constater facilement 

 les diverses phases. A chacune des températures observées, une petite 

 quantité du liquide faiblement coloré en jaune (phase 3) coexistait avec 

 la phase vapeur, lorsque le volume était le plus grand possible. Nous 

 étions donc à droite de la tangente verticale à la brandie liquide, c. à d. 

 du point pour lequel v 31 = 0. Par compression nous produisions la 

 démixtion pour toutes les températures comprises entre deux points 

 critiques limites. 



A ?'=29°,9 nous trouvions le point critique limite inférieur, où 

 l'anse 2 — 3 se réduit à un point d'inflexion à tangente horizontale (phé- 

 nomènes de plissement entre deux phases liquides en coexistence avec 

 la phase vapeur. A une température un peu plus élevée, lorsque la 

 démixtion avait commencé, la phase 3 disparaissait par diminution de 

 volume, de sorte que nous pouvions conclure que nous étions à gauche 

 du point 2. Après cela la pression se remettait à monter notablement et 

 nous observions toujours la condensation finale ordinaire; nous finissions 



*) Cette condition n'est pas nécessaire pour que la double condensation rétro- 

 grade se présente, mais le phénomène présente alors d'autres caractères. Voir 

 van der Waals, ces Archives, (2), 15, 139, 1910. L'un de nous reviendra 

 là-dessus à une autre occasion. 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE III A, TOME II. 5 



