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PH. KOHNSTAMM ET J. CHU. REEDERS. 



toujours par garder la phase 2 et nous étions donc à droite du point de 

 plissement liquide- vapeur. La quantité de la phase 1 qui restait au 

 moment où la phase 3 venait de disparaître , assez considérable à la 

 température de 30° environ, diminuait rapidement par élévation de 

 température, au point de devenir très faible à T — 39°, et alors une 

 augmentation de pression de 0,10 kg. par cm 2 , suffisait à la faire dispa- 

 raître. A une température un peu plus haute, 1 et 3 disparaissaient en 

 même temps; nous savions donc que par élévation de température le 

 point 2 se meut vers la gauche et passe par x = 0,015 5 à39°,l. 



A température plus élevée la phase gazeuse avait disparu avant le 

 liquide épais; nous étions donc déjà à droite de 2; par élévation de 

 pression la quantité de liquide diminuait rapidement pour disparaître 

 finalement; nous étions donc à gauche du point de plissement liquide- 

 liquide correspondant à cette température. 



AT— 39°,9 nous observions, en coexistence avec la phase 3, des 

 phénomènes de plissement entre la vapeur et la phase liquide mobile. 

 Cette température nous donnait donc le point critique limite supérieur. 

 Par compression plus forte la phase 3 disparaissait de nouveau et tout 

 redevenait homogène. 



A des températures supérieures à cette limite nous observions la con- 

 densation rétrograde de la phase 3, ce qui doit toujours se présenter aussi 

 longtemps qu'on reste à gauche du point de plissement. 



Nous sommes passés alors à des mélanges à x plus faible, en ajoutant 

 de l'anhydride carbonique. 



Avec le mélange II, pour lequel x — 0,0081, nous étions tout à fait 

 à gauche du point 2 , pour toutes les températures inférieures à la tem- 

 pérature critique limite supérieure. Nous avons observé dans ce cas 

 exactement le même phénomène qu'avec le mélange précédent dans les 

 mêmes conditions. A la température du point critique limite supérieur, 

 ou un tout petit peu au-dessous, nous sommes arrivés par hasard au 

 point 2, qui coïncidait donc presque avec 1. Nous pouvons donc admettre 

 en toute certitude que ce mélange donne la composition du point critique 

 limite supérieur, le x du point d'inflexion à tangente horizontale, d'où 

 doit sortir par abaissement de température l'anse 1.2. Cette observation 

 et celle à 39°,1 du mélange précédent permettent donc d'examiner com- 

 ment le point 2 se déplace avec la température: nous trouvons approxi- 



./*\ 0,015-0,008 0,007 

 matavement ^ = 39>8 _ 39)1 = -jjj- = 0,01. 



