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J. P. KUENEN. 



posants 1 ). Pour le faire comprendre, nous considérerons le cas, non 

 examiné par van der Waals, où la pression des trois phases est plus 



grande que cette tension de va- 

 peur, comme dans le cas de 

 réther et de l'eau (fig. A). La 

 phase vapeur 1 doit coïncider 

 avec la phase liquide 2; alors, 

 ou bien 1 doit parcourir le som- 

 met du pli vers 2, ou bien c'est 

 2 qui parcourt ce sommet vers 

 1. Dans le premier cas (figg. B, 

 C, D) le maximum de tension 

 de vapeur, caché dans le triangle 

 des trois phases, devra en sortir 

 notamment au moment où 1 et 

 2 ont la même composition, et 

 disparaître plus tard au bord 



v 



du pli, au point de contact critique, avant la réunion de 1 et 2: le 

 point de plissement de Féquilibre 1, 2 passe au même instant du côté 

 du liquide et le cas devient tout à fait analogue à celui considéré par 

 van der Waals. On voit dans la figure D la nécessité de la double 

 condensation rétrograde. 



Dans la 2 de hypothèse (figg. B' , C) le point 2 passe par le point de 

 contact critique, et nous obtenons de nouveau une forme fournissant 

 la double condensation rétrograde; avec cette particularité toutefois, que 



*) Ph. Kohnstamm et J. Chr. Reeders, ces Archives, (2), 15, 165, 1910. 

 La même remarque se trouve d'ailleurs dans un travail récent des mêmes auteurs: 

 ces Archives, (III A), 2, 63, 1912 f 



