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L. S. OUNSTETN. 



des facteurs \Zpa ... ; mais leur influence est très faible: ils diffèrent 

 toujours très peu de 1, comparativement aux parties que nous avons 

 considérées. 



4. Gibbs a montré que les propriétés de log V sont les mêmes que 

 celles de l'entropie. Si Fon a deux ensembles microcanoniques dont 

 l'énergie diffère de Af et dont les paramètres diffèrent de Aa, on a 

 notamment: 



e-<P V A log V — A* + J\ Aa l ) (I) 



*) Dans le cas considéré on peut, sans appliquer la méthode de considération 



générale de Gibbs, démontrer que ^ est analogue à la température, et de 



même l'exactitude de la relation (I) peut être démontrée un peu plus simplement 

 que Gibbs le fait. 



Supposons que nous ayons deux systèmes comme celui que nous avons 

 considéré ci-dessus, qui peuvent échanger de l'énergie, mais qui, dans leur 

 ensemble, sont isolés du monde extérieur. Supposons que l'un des systèmes ait 

 si, l'autre s 2 degrés de liberté et représentons par £± l'énergie du premier et 

 par e 2 ce H e du second. Comme l'énergie totale est constante, on a donc: 



f , + £, = S. 



La grandeur <p i2 pour tout le système est donnée, comme Gibbs l'a montré 

 (1. c. p. 98, form. 316) et comme on le reconnaît d'ailleurs aisément, par 



Si nous représentons maintenant par ^(akis) la valeur de %(Ai'\..A«o...A/,-o) 

 pour laquelle les A ont leur valeur maxima pour l'énergie s, et que nous 

 distinguions dans le premier système a paramètres Ax et dans le second n 

 paramètres Av, nous obtenons la relation 



e<p 12 = j ( f] — £qx ) Xi ( A ^i) Oi 

 % 2 (x v £ 2 )ds 2 . 



Le système le plus fréquent sera celui qui fournit la plus forte contribution 

 à cette intégrale. Si nous nous demandons donc pour quelle valeur de l'énergie 

 g L et s i le logarithme du terme intégré est le plus grand, e 1 + s 2 restant 

 constant, nous trouvons 



