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L. S. ORNSTEIN. 



ainsi qu'on le reconnaît immédiatement, en songeant qne les termes qui 

 figurent à côté des^ dans l'exposant sont très petits par rapport à cette 

 grandeur. Faisant usage de la valeur de e$ donnée ci-dessus on trouve 

 donc 



Z P I = ( f — £ q ( A l 0 • • A *0 • • A/r 0 )) 



PO' 



La moyenne énergie dans T ensemble et celle du système le plus fré- 

 quent sont donc égales. La même relation existe aussi entre la force 

 dans le système le plus fréquent A 0 et a\. 



s 



La force agissant suivant le paramètre a dans un système d'énergie 



s est -— ^— . On a donc 

 oa 



A\ = — e-<P jz£ £lAdA i . . dAx . . cïA k . 



Pour un système pour lequel Av. — Ax 0 + lorsque n'est pas 



y £ ■ 



trop grand, la valeur de — peut être représentée par 



\^(/ 0 T \àA%da s " 2 dA^dtf s " / je= | =|!A ^Ax^A/z s " 



Dans l'intégration les termes pour lesquels % K est grand ont si peu 

 d'influence, que nous pouvons considérer le développement comme 

 valable partout. Si l'on introduit la valeur fï a, on reconnaît aisément 

 que les termes en disparaissent dans l'intégration par rapport aux 



tout comme les termes en t-*. 



On trouve donc: 



o 2 s 



En général est grand par rapport à Y^T" 0 "^' ^ e S01 '^ e ( l lle 



