92 



L. S. OENSTEIN. 



Le premier terme de la somme à Ja page 91 est nul en vertu de la 

 condition d'équilibre. 



a 



Il est démontré ainsi que — log W est semblable à F entropie, même 



pour un état qui n'est pas stationnaire. La même chose s'applique à 

 deux états aberrants d'ensembles différents, puisqu'on peut toujours 

 arriver par voie réversible d'un état à l'autre, en passant par les états 

 0 pour lesquels (II) est vérifié. 



6. Je vais encore indiquer brièvement ce qu'on obtient, lorsqu'on appli- 

 que les formules trouvées au cas où l'on à affaire à un gaz (ou liquide) 

 dont les molécules satisfont aux hypothèses de van der Waals. 



Supposons que nous ayons n molécules sphériques de diamètre <7, 

 rigides, parfaitement élastiques, dans un récipient de volume V. 



Nous partageons ce volume en h éléments égaux V* et nous supposons 

 que ces éléments contiennent nv. molécules. Dans ma dissertation j'ai 

 représenté par 



le volume de l'étendue de configuration où se trouvent de pareils systèmes ; 

 ^aÇ~^ = co (uk) est une fonction de la densité et du diamètre des 



molécules^. J'y ai employé pour F énergie potentielle l'expression 



2? F* 



Entre les grandeurs n K il existe ici une relation, savoir 



k 



S n* = n. 

 î 



La fonction % de (1) a donc la forme 



— h ï — nu — n k r 

 n x 71k #fc V*) 



où les nombres n constituent les grandeurs A. 



