ENTROPIE ET PROBABILITÉ. 93 



La condition pour que le système soit le plus fréquent devient main- 

 tenant 



n K . aN n x / \ i d log «(n*) . , 



- hf r; + ËïT r . + l0,J c<Uk) ^ nx = ~ *> • 



Les grandeurs sont des coordonnées normales; la valeur dep* devient 



12 dlogu{\\ y ) \-\y„cVlogœ(j\v) otN 1 N 1 

 P * = ~^~,Tk dn* V Tv. dm? ^1wTk~RÏ% * n 



2 



Sn 



Or s p — — - i^T 7 ; le dernier terme, petit par rapport aux autres, peut 

 être négligé; uous trouvons donc: 



1 d S .dloq u(ïïk) Zn K 2 ]¥\ 



Px= ( n K — n* . 



1 uk cm* \ dn K "IRT J 



Si l'on songe que la pression tt d'un gaz (voir ma dissertation 

 p. 125) satisfait à la relation 



cette expression peut se mettre sous la forme 



1 N dtrfa) 



pK = 



nxBT dm 



D'ailleurs, il est aisé de calculer la pression au moyen de la valeur 

 trouvée pour log V. Mais je n'insisterai pas là-dessus. 



7. On peut indiquer la valeur moyenne de (A * — Ax 0 ) 2 , c.àcl. de 

 £ 2 x; on trouve qu'elle est égale à 



— _ 1 



Ç * —, 



de sorte que px^ 2 z = 1. Appliquant ceci au calcul du travail qu'il faut 

 effectuer en moyenne pour passer des systèmes stationnaires aux systèmes 

 aberrants, on trouve que 



