CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 109 



cette figure est purement schématique et n'a pas été construite en vue 

 du cas particulier que nous allons examiner. 



C'est ainsi que dans la fig. 43 la branche des points de plissement 

 de seconde espèce vient aux basses températures tout près du bord corres- 

 pondant au premier composant du mélange et même j'y ai prévu la 

 possibilité d'une inversion dans Tordre de succession des deux premiers 

 points de contact, par laquelle le point de plissement de seconde espèce 

 correspondrait à une valeur de x plus petite que le premier point de 

 contact. Un examen approfondi de la possibilité d'une telle particula- 

 rité m'a appris que cela n'est pas impossible, mais peu probable; d'ail- 

 leurs, cela introduirait une très grande complication dans la forme de 

 la ligne spinodale. Pour le cas que nous considérons elle n'est certaine- 

 ment pas nécessaire, et il vaut donc mieux diriger régulièrement la 

 branche descendante de ces points de plissement vers des valeurs crois- 

 santes de x. De même l'allure de la courbe des trois phases est schémati- 

 sée dans la fig. 43, sans intentions spéciales. Il y a notamment divers cas 

 où l'on pourrait se servir de la fig. 43. On pourrait attribuer au second 

 constituant une valeur de b plus grande ou plus petite. On pourrait faire 

 aboutir la courbe des trois phases sur la branche AQ 2 ou sur la branche 

 Q 2 Pcj- Comme je n'avais pas encore examiné à cette époque la signifi- 

 cation de toutes ces hypothèses particulières, je n'ai représenté dans la 

 fig. 43 qu'un cas intermédiaire, où la courbe des trois phases se termi- 

 nait exactement au minimum de température de plissement. Mais j'ai 

 achevé complètement ou en partie mes recherches sur les points nommés 

 et d'autres qui n'ont pas été cités et je sais maintenant ce qui doit être 

 admis spécialement dans le cas éther-eau. J'ai reconnu notamment que 

 l'on doit admettre 1 ° qu'il existe probablement un minimum de T p i du 

 côté de Téther, 2° que la courbe de pression des trois phases se termine 

 sur la branche Q 2 P c a, donc sur la branche réascendante de la courbe 

 des points de plissement, qui se dirige vers le point de réunion avec la 

 branche des points de plissement de 2 e espèce. Mais cette branche ascen- 

 dante doit s'élever plus haut que dans la fig. 43 (voir la fig. 52 ci-jointe). 



Je suis arrivé à^cette conviction en dessinant la figure pT de l'allure 

 des points de plissement. 



L'allure de cette courbe pT d'un mélange binaire à minimum de T p i } 

 sans système de trois phases, est connue. Au minimum de température 

 cette courbe est verticale et elle se dirige vers les températures plus éle- 



