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J. D. VAN DEtt WAALS. 



se rapproche bientôt rapidement du premier constituant et à la tempé- 

 rature T= Tia il coïncide avec le point critique de ce dernier. On ne 

 saurait dire avec certitude, sans examiner minutieusement les équilibres 

 cachés , quelle est l'allure des lignes des liquides et des vapeurs des plis 

 suspendus dans le domaine de ces équilibres, et si elles se prolongent 

 sans modification dans cette région et atteignent le point où la vapeur 

 et le liquide ont la même composition; mais, autant que j'ai pu pousser 

 mes recherches dans ce sens, il me semble que cela est assez certain. 



Si nous n'avions pas eu en vue autre chose que ce résultat, nous 

 aurions pu l'obtenir plus facilement. Le point de transition pour les 

 deux premières phases est tel, que pour des points situés du côté du 

 constituant ayant la plus petite valeur de b la ligne des pressions est 

 courbée de telle sorte, que le sommet est en haut, taudis que le sommet 

 est en bas du côté du constituant ayant la plus grande valeur de b. Si 

 donc on est à une température telle, que la ligne de pression des trois 

 phases passe précisément par le point le plus élevé de la ligne px, du 

 côté du constituant ayant la plus grande valeur de b les pressions sont 

 en effet supérieures à celles de la ligne des trois phases. Par contre, de 

 l'autre côté la ligne de tension des vapeurs descend, il est vrai, mais 

 celle des liquides, modifiée par la présence des deux points de plisse- 

 ment, s'élève, ce qui est considéré comme la cause de l'existence d'une 

 pression de trois phases. 



Bien qu'en principe notre description puisse être considérée comme 

 exacte, il reste néanmoins beaucoup de particularités à éclaircir, de sorte 

 qu'il est fort souhaitable que de pareilles lignes px soient étudiées expé- 

 rimentalement au-dessus de la température critique de l'éther. 



Pour que le point d'inversion dans l'ordre des deux premières phases 

 puisse exister, il faut qu'il se présente sur la ligne Tx ascendante du 

 côté de l'éther le point remarquable dont il a été question, et notam- 

 ment à une température plus basse que la température des trois phases 

 la plus élevée. En ce point remarquable la ligne de pression des trois 

 phases coupe la ligne des points de plissement, et, s'il y a donc réelle- 

 ment un minimum de T p i, ce point d'intersection est situé notablement 

 au-dessus de (T p i) m i n . Pour que cette intersection existe il n'est donc pas 

 absolument nécessaire qu'il y ait réellement un maximum de T v \. Dans 

 la ligne Tx des points de plissement le minimum ne doit donc pas néces- 

 sairement exister. On pourrait aussi avoir pour Tm un point un peu 

 au-delà de ce minimum, mais de telle sorte que l'ascension rapide de la 



