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J. D. VAN DER WAALS. 



en un seul point (fig. 49). Dans ce cas les deux compositions ne doivent 

 plus changer de signe , parce qu'alors la phase gazeuse est intermédiaire 

 depuis le point le plus élevé. Alors la pression de trois phases la plus 

 élevée commence à une température plus rapprochée cle la valeur mini- 

 mum de T p i. On pourrait continuer dans cette direction et faire en sorte 

 que 1'extréuiité de la ligne de coexistence se rapproche cle cette valeur 

 minimum (fig. 50), ou bien, si le choix des substances le permet, 

 jusqu'au-dessous même de ce minimum (fig. 51). Dans ce dernier cas 

 l'équilibre des trois phases le plus élevé de la fig. 43 devrait être repré- 

 senté sur la branche AQ 2 . Ce dernier cas est à proprement parler celui 

 que j'ai traité le plus complètement, même au point de vue des équilibres 

 cachés; mais son exposé exigerait tant de figures que je n'ai pas encore 

 pu me résoudre à le publier. D'ailleurs, de tels mélanges existent-ils 

 réellement? Au sujet de cette question jai fait quelques réserves à propos 

 cle la fig. 43, mais je dois reconnaître maintenant que je ne me suis pas 

 heurté à des contradictions. Mais il se présente des complications. Pour 

 le moment je pense que dans l'exemple ci-dessus il y a assez d'indica- 

 tions, pour le traitement de tous ces cas. La première branche réalisable 

 de la ligne des points de plissement peut apprendre immédiatement quel 

 est le cas qui se présente. 



Pour le cas où il y a dans le tracé de la ligne pT le minimum de 

 T p i et que l'on veut déterminer la distance du point cle plissement du 

 sommet suspendu à la ligne des trois phases jusqu'à la ligne elle-même, 

 il pourrait sembler qu'il existe deux distances à la même température. 

 Mais la plus grande distance appartient évidemment au point cle plisse- 

 ment, qui s'est séparé et qui finit par se retirer à Tja sur le premier axe. 



Ce qui précède était déjà rédigé, lorsque j'ai examiné l'allure de la 

 ligne qui représente à basse température les compositions des trois phases 

 coexistantes, ou la représenterait, si l'état ou les états solides n'en em- 

 pêchaient pas la réalisation. 



Il se peut d'abord que le point P a b de la fig. 43 n'existe pas à T = 0. 

 Dans ce cas il ne faut pas qu'il y ait un point de plissement double 

 hétérogène à une certaine température basse. Dans ce cas la ligne des 

 compositions, qui commence à la pression la plus élevée du système 

 des trois phases, la phase vapeur en avant, et qui présente un point 

 d'intersection à une température un peu plus basse, au point remar- 

 quable de la ligne des points de plissement Q 2 P C( j, ne devra pas néces- 



