CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 121 



sairement avoir un nouveau point d'intersection à une température 

 encore beaucoup plus basse. Alors les trois points cle cette ligne auront 

 atteint à 7'= 0 une certaine situation limite, notamment x = 0 pour 

 la première phase liquide, x — 1 pour la deuxième phase liquide, alors 

 que la valeur cle x pour la phase vapeur est donnée par 



lim 



x p 2 



si p ] et p. 2 représentent les pressions de saturation des deux constituants. 

 Il se peut que F eau et le mercure se trouvent dans ce cas. 



Mais même en conservant le point de plissement double hétérogène 

 P a b, que Ton doit alors se figurer, comme je Fai dit, à une valeur de 

 x plus grande que celle qui résulterait de la fig. 43, on peut se faire 

 une idée de l'allure de la ligne en question (voir fig. 52). Il faut tout 

 d'abord que le point Q 1 de la fig. 52 représente la coïncidence de deux 

 phases liquides. Or, pour que cela soit possible, il faut qu'il y ait un 

 second point d'intersection dans la ligne des compositions, à une tem- 

 pérature beaucoup plus basse. Ce second point d'intersection n est pas 

 situé sur la ligne des points de plissement. Par conséquent le retour de 

 la branche des points 

 de plissement de 2 e es- 

 pèce ne doit pas être 

 admis, pour rendre 

 possible F existence cle 

 ce second point d'in- 

 tersection. Il vaut donc 

 mieux laisser à cette 

 branche son allure or- 

 dinaire. 



Comment expliquer 

 alors le second point 

 d'intersection, situé 

 beaucoup plus bas? 

 Reprenons la ligne px 

 d'un mélange à mini- 

 mum T p i, et notam- 

 ment dans notre cas du côté de Féther. On a sur cette ligne un maxi- 

 mum de pression. En avant deux lignes ascendantes, une ligne de liquides 



Pab 



-X 



Fiff. 52. 



