CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIEES. 



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espèce, se rapproche de plus en plus du second constituant, dans notre 

 cas Féther. D'après la description donnée (1. c. p. 29), on a en ce point de 



plissement (J^ = (J^ et (g) = (g^ . Mais en outre il y a 



intersection des lignes p et q, de sorte que à gauche, avant le contact, 

 la ligne q se trouve à des volumes plus grands que la ligne p; après le 

 contact c'est le contraire. Je ferai remarquer, bien que ce soit peut-être 

 superflu, que d'après la fig. 8 le 1 er constituant devrait être comparé 

 à l'eau. Mais lorsque la température monte et que par là le point de 

 plissement de 2 e espèce continue à se déplacer du côté de l'éther, un 

 nouveau point de plissement, notamment un point de l ère espèce, ap- 

 paraît lorsque T = {Tk)éther- A partir de ce moment il y a trois points 

 de plissement. En ce nouveau point de plissement on a de nouveau 



/àv\ fdp\ /d 2 v\ /d 2 v\ . . _•_ . 



(—)=(— et ( -— « ) — ( — -k ) et en outre intersection. Mais cette 

 \ax/ p \axs q \ax l y p \âx L / q 



intersection est de sens opposé à la précédente. L'allure de ce nouveau 

 point de plissement est évidemment tel, qu'il s'éloigne déplus en plus 

 du côté de l'éther et se rapproche du point de plissement de 2 e espèce. 



Avant l'apparition de ce troisième point de plissement, il n'y avait, 

 à toutes les températures supérieures à celle de P f< &, que deux points de 

 plissements, notamment une paire de points de plissement hétérogènes. 

 C'est avec intention que je dis une paire. Je veux exprimer par là qu'ils 

 sont inséparables et forment ensemble la ligne binodale de la figure vx, 

 ce que j'appellerai la binodale de Korteweg. Cette figure est ainsi la 

 représentation d'un pli latéral, donnant en partie des équilibres réalisa- 

 bles et en partie des équilibres cachés. Le sommet doit être cherché dans 



le voisinage du sommet de ^-y = 0 et est ainsi le point de plissement 



cix 



situé à gauche dans la fig. 8. A mesure que T 7 s'élève cette figure prend 

 des dimensions de plus en plus grandes; je dirais presque qu'elle tend 

 à devenir la seule figure d'équilibre, et elle y réussira. Mais avant d'y 

 arriver il se passera encore bien des choses. Tl fant en premier lieu qu'il 

 apparaisse un nouveau point de plissement de l ure espèce, et ce point 

 est le point critique de l'éther. Il faut que ce nouveau point de plisse- 

 ment apparaisse, car pour que cette figure puisse devenir la seule figure 

 d'équilibre, le point de plissement de l ère espèce doit être affranchi du 

 point de plissement de 2 de espèce, et cela n'est possible que par la com- 

 binaison de ce dernier avec un point de plissement hétérogène, de façon 



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