CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 



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D'ailleurs, les caractères principaux subsistent, et les changements ne 

 sont importants que si un point cle plissement réalisable vient sous l'in- 

 fluence d'un point cle plissement hétérogène conjugué. C'est ainsi que 

 le caractère de la ligne de plissement est conservé du côté de l'éther, 

 jusqu'à ce qu'un point de plissement de cette branche , avant ou après 

 le point remarquable , a constitué une paire avec un point de plissement 

 de seconde espèce; par contre, un point de plissement situé du côté de 

 Feau, lorsqu'il est détaché du point de plissement hétérogène qui jusqu'ici 

 formait la paire avec lui, a repris le caractère ordinaire d'un point de 

 plissement du côté du constituant ayant la valeur de T/ c la plus élevée. 

 Il n'est peut-être pas mutile d'examiner à ce propos l'allure de la 



pression critique, telle qu'elle est donnée par la formule ~ ^ pour le 



mélange, auquel on attribuerait les propriétés d'un corps simple. Pour 

 un mélange à minimum de pression de plissement ce lieu géométrique 

 commence au point critique de l'éther et reste (voyez fig. 48) à gauche 

 de la première branche de la courbe des points de plissement jusqu'au 

 point remarquable. 11 passe par ce point et y coupe cette première 

 branche 1 ). Jusqu'à ce point il est resté caché par la courbe liquide- 

 vapeur. Passé ce point il continue à s'élever jusqu'au point critique du 

 second constituant et à température donnée chaque point est caché par 

 l'équilibre de deux phases, qui existe du côté de l'eau au-dessus de la 

 température du point remarquable et qui a été traité ci-dessus. Il passe 

 donc aussi par le point de rebroussement qui a été nommé ci-dessus à 

 diverses reprises. Il est bien remarquable que le seul point du lieu géo- 



, . la.... 

 métrique pu = — qui puisse jamais se montrer continue a se montrer 



quand il existe un système de trois phases. Aux températures élevées il 

 reste caché dans la figure d'équilibre encore existante à ce moment et 

 qui diffère suivant que Ton a affaire à la figure 48 ou à la figure 49. 

 Dans le cas de la fig. 49 c'est une figure ordinaire de deux phases , 

 mais dans le cas de la fig. 48 elle est encore une figure d'équilibre de 

 trois phases, clans un intervalle cle températures plus ou moins grand. 

 Dans le cas de la fig. 49 la température de transformation est évidem- 

 ment plus basse que celle du point remarquable, mais dans le cas de la 

 fig. 48 cela n'est pas certain. Cette température de transformation est 



x ) Il se peut qu'autrefois je n'aie pas non plus songé à cette intersection et 

 que j'aie encore placé le lieu géométrique à gauche au-delà de ce point. 



